927 
aantal der vrijheidsgraden, slechts die overblijven, welke onwerkzaam 
zijn. De andere factoren h zijn door de integralen opgeslorpt. 
II. Berekeningen bij ^ 6 behoor ende. 
Wij hadden ; 
log\'i\z=I i2 N, F + ~ log K f- log J 
- ^ Ni (log Ni - 1) 
F 
/ • ( 72 ) 
Laten wij deze uitdrukking varieeren, terwijl wij in aanmerking 
nemen, dat: 
Cf F= 0, (fNi = vi öQ, (fE = 6K + ^ X. (^Ni = 0, . (73) 
waarbij wij de laatste vergelijking, voorzien van een multiplicator 
( — 8) bij de variatie van log jyj voegen, dan vinden wij: 
0 = ólog\y] — 8(lE = ~:E n/-^ -j - ^ ct AZ,' ^log F + ^ AZ + log ai j 
! (74) 
— cfQ ^ Vi log Ni — ^log cfQ. ^ • F ~ ^ 8 öQ . IE r^Xi | 
Door de coëfficiënt van rf/v nul te stellen, vinden wij allereerst: 
(75) 
Door de coëfficiënt van (fQ nul te stellen, vinden wij: 
^ Vi log Ni = iS Vi j^Zo (7 F + log K + log ai — ^-Dog— — 8 V; J , (76) 
of volgens (75) na een kleine herleiding; 
2 Vi log Ni= :S Vi I^Zo^' F 4- Zo _7 -y 4 log ai “ ^ • (77) 
q. e. d. 
De thermodynamische berekening heeft een volkomen analoog 
verloop. 
III. Afleiding van de formide voor de dampspaiining bij lage 
temperaturen. 
Het verdampingsevenwicht bij zeer lage temperaturen kan met 
volkomen analoge middelen worden berekend als het dissociatie- 
evenwicht. Laten er zich in het volume V weder X, Y, Z atomen 
bevinden, die echter nu geassocieerd mogen zijn in ^ -j- iF' meer- 
