928 
atomige moleculen van één enkele soort \ an de samenstelling rj, g 
met de massa’s en traaglieidsmomenten M, P, Q, Z? en het symmetrie- 
getal <?; laten er M van dezen in dampvorm aanwezig zijn (poten- 
tieele energie ^ x) en JSf' gecondenseerd tot een kristal (potentieele 
energie = JSP x')- 
Ten opzichte van de moleculen in dampvorm willen wij weder 
de veronderstellingen I en II van § 1 maken. Wij breiden dit voor 
de atomen in het kristal uit door de volgende veronderstelling: 
III. ,,ln de berekeningen worden de bewegingen van de atomen 
in het kiüstal als afwezig beschouwd”'). 
Voor het jyj-gewicht van den verdampingstoestand (xV, JSP) vinden 
wij dan ’) : 
1 
lyi — ' ' ' A3 (X+ r+Z)-6iV VN . .(l/2Zr^r)'5A'.(4.7r.2^ VM^PQRY (78) 
''' N! o riSN) ^ \ > 
waarin 
K=E-X:{NxY N'x') (79) 
Anderzijds zijn de entropie en de energie van het systeem gegeven 
door 
s = ^ + 71 j t; 
E=n\CT p b] -\- 7i' b' (81) 
Laat het verdampings-even wicht gekenmerkt zijn door 
dlog{Y\ = 0 (82) 
bij de nevenvoorwaarden : 
dF=0, ÖE = 0, <fN+öN' = 0, . . . (83) 
log T R log 1- 1 + 
(80)») 
h Ook deze veronderstelling is niet als een natuurkundige hypothese bedoeld, 
doch alleen als een benadering ter vereenvoudiging van de berekening (vergel. 
T 
rc' 
noot 5, § 1). Zij komt overeen met de verwaarloozing van I dT voor vaste 
o 
lichamen (zie M. Planck, Thermodynamik, 4 Aufl., § 288, vergel. (270)) bij de 
thermodynaraische afleiding van de formule voor de dampspanning bij lage 
temperaturen. 
’) De veranderingen van type [A] hebben ook hier weer alleen betrekking op 
de translaties en rotaties van de moleculen van den damp, terwijl zij de atomen 
in het kristal in rust laten. Derhalve treedt ook geen nieuwe soort van interne 
permutaties op en kan dus ook niet zoo iets als een factor N'l in den noemer er 
bijkomen. 
Het laatste lid moet eigenlijk n's' zijn ; maar wij verwaarloozen met Planck 
T 
