163 
krachten te geraken, zullen wij het volgend systeem nader bespreken. 
Twee nevelbüllen, elk met een massa van 7.10’’ gr. en een straal 
van 200 Neptunusbaanstralen, bevinden zich met hun middelpunten 
1000 Neptunusbaanstralen van elkaar verwijderd. De dichtheid, 
evenals de stralingsintensiteit, beschouwen wij weer als constant 
binnen den nevel. 
De grootheid P, die in de formules (5) en (6) optreedt, kunnen 
wij schrijven : 
f>=2^9. (7) 
waarbij /n, en dezelfde waarde hebben als in de vorige 
RJR echter ± 300 maal kleiner is. De waarde van F wordt dan 
zoo gering, dat wij in plaats van (5) mogen schrijven : 
3xr.'‘ . R*S 
A T 
Nemen wij aan, dat van deze hoeveelheid straling, die de eene 
nevel den anderen toezendt, het deel geabsorbeerd wordt door 
den tweeden bol, dan ondervindt deze een stralingsdruk, die, na 
eenige herleiding, te schrijven is ; 
aS 
A® n 
BR' 
Voert men getalwaarden in, dan krijgt men 
(9) 
K = f 
(■ 
Zelfs als wij aannemen, dat slechts qqq qq q opvallende stra- 
ling geabsorbeerd wordt, behoeft de waarde van aS nog niet meer 
dan 0,3.10~'^ te zijn om het effect van den stralingsdruk even groot 
als dat van de gravitatie te maken. Hebben wij met zwarte straling 
te maken, dan zou een temperatuur van eenige tientallen graden 
boven ’t absolute nulpunt reeds voldoende zijn om deze te veroor- 
zaken. De ware temperatuur zal gemiddeld zeker hooger zijn, boven- 
dien is er ook in dit geval aanmerkelijke luminiscentie in rekening 
te brengen; zoodat wij tot ’t besluit komen: 
Er is alle reden te verioachten, dat in nevelvlekken met eenige con- 
densatie-kernen de graviteit der verschillende deelen op elkaar sterk 
verzwakt, zoo niet geheel overtroffen wordt, door den weder keerig en 
stralingsdruk. 
Overigens zij er op gewezen, dat deze gravitatie-verzwakking 
11 * 
