40 
Stelt men in (3) 0 = co dan moet q oneindig worden als de eerste 
macht van T. A wordt nooit sterker oneindig dan VT-, dus moet 
de noemer nul worden en geldt dus de relatie ; 
B^p = B^ ')• 
Substitueert men dit in (3) dan verkrijgt men : 
AJB, Sjt , . 1 
c* 
(4) 
— I 
eö — 1 
of 
« 0—1 
Av 
60 — 1 
Daar nu A^ voor T nul gelijk aan nul moet worden, is het 
noodzakelijk dat 
hv'^e ' — e (5) 
De straling die chemisch werkzaam is, moet dus een frequentie 
hebben die ligt boven een bepaalde frequentie, welke door het 
energie vei’schil van den gebonden en den gedissocieerden toestand 
bepaald is. Deze grens frequentie voldoet aan de Einsteinsche aequi- 
s' — £ 
valentstelling, 
Opgemerkt moet worden dat de straling uitgezonden wordt in de 
frequentie waarvoor het model gevoelig is, is dit het geval dan is 
de conditie voor het constant blijven van de stralingsdichtheid ver- 
vuld, als die voor de materie vervuld is. 
^ 2. Wij kunnen thans nagaan waartoe onze onderstellingen voeren, 
indien wij de thermodynamische afleiding van Einstetn wijzigen in 
den geest van het hierboven uiteengezette. 
Men denke zich in een afgesloten ruimte van de volume eenheid 
weder materie, als in ^ 1 in evenwicht met straling van bepaalde fre- 
quentie en van de temperatuur T. Een reservoir van groote warm te- 
capaciteit zal de energie leveren die noodig is, om bij virtueels 
reactie de temperatuur constant te houden. Wij denken ons de vol- 
Is Pi2 de kans op een gebonden molecuul a priori en deze kans voor den 
ongebonden toestand, dan is, daar p = — , de gevonden betrekking te schrijven 
ia den vorm IBj Pi® die men in woorden aldus formuleeren kan : De kans 
op den [gebonden toestand maalde kans dat deze door straling in den gesplitsten 
toestand overgaat is gelijk aan de kans op den gesplitsten toestand maal de kaas 
dat deze in den gebonden toestand overgaat. 
