44 
Daar voor oneindige T, 9 oneindig moet worden als de eerste 
macht van de temperatuur, moet voldaan zijn aan de betrekking: 
« (r) 
1 
Dus vindt men: 
A, y (v) 
e fl — 1 
De aldus gevonden stralings dichtheid moet nu identiek zijn met 
die voor het zwarte lichaam. Daar een functie is die tot op 
zekere hoogte willekeurig gekozen kan worden, kan deze overeen- 
stemming zeker bereikt worden. Wij hebben dus een model dat voor 
een bepaald frequentie-bereik de zwarte sti-aling doet ontstaan. 
Hoezeer echter de formule reeds uiterlijk op de stralingswet gelijkt 
hy 
toch moet de factor e® uit de grootheid komen. Wij moeten 
haar stellen 
A, y (r) 8 n: hv* 
e B _ 1 gfl _ 1 
of 
8^r hv* ^ (v) 
e*7iv)~ 
6 0—1 
hv 
^ — 1 
(13) 
Hieruit kan nu een zeer belangrijke conclusie worden getrokken. 
Voor T gelijk aan nul wordt A weder nul, verder blijft y (v) eindig 
daar ^ y (v) dv = 1 is, het geval dat er een of meer oneindigheidspunten 
voor y (r) zijn is reeds door de scherpe resonantie der vorige § ^ 
besproken. Opdat nu echter A nul kan worden, is het noodzakelijk dat 
hv'^s' — s (14a) 
of stellen wij hv^ = e ' — e dat 
. . . (140 
Er blijkt dus voor een chemische stof die op straling van een 
aantal frequenties photochemisch reageert, een onderste grens der 
werkzame frequentie te bestaan die door den aard der stof bepaald is. 
Deze uitkomst doet sterk denken aan de uit de ervaring reeds 
bekende frequentiegrens voor: absorbptie en fluorescentie van Röntgen- 
stralen, bij het photo-electrisch effect en aan de wet van Stokes 
