59 
Maar in alle gevallen van associatie zal ö een functie 
zijn van x, en daarenboven van de eventueele contracties Lb en Ly/a. 
Zooals wij boven opmerkten, kan die factor vrij groot worden, b.v. 1,3. 
Voor Pc vinden wij nit pc 
RTc 
na substitutie der boven- 
v\ — b'c v\ 
vermelde waarde van RTc, en van v'c = nvc, b'c-=nbc, a\ 
1 «c 
W 
27' 
1 üc 
— X 
27 bc' 
n ac : 
. (3) 
wanneer nog Vc door rbc wordt vervangen. In r = 2, dan wordt de 
factor 7t dus = 
8X^V,8 27 
= 27 X (V? — V 4 ) = ^V «8 evenals 6, de 
1 4 
factor van RTc — d.w.z. in de normale gevallen {n = l en 2). En 
8 27 
is alsdan r = 3, waarbij 6 = ^ is, dan wordt ook jr = = \ . 
2 9 
Maar bij w ^ 1 2 zal t wederom een functie zijn van o;, Aè en 
Al/a, en in het algemeen veel grooter dan 6 zijn. Is b.v. <9 = 1,363 
(zie ^ 8), r = 2, dan wordt jt = 10,91 — 6,75 = 4,16, zoodat jr ruim 
drie maal grooter is dan d. De kritische druk zal alsdan 
28 
4,16 X — = 4,3-maal grooter zijn dan de normale waarde bij r = 2, 
wanneer er geen associatie aanwezig is, en ji = 0 =1 X = ’7j 8 
bedraagt 0- 
Uit (1), (2) en (3) volgt nu verder met v'c = tiVc = n X rbc • 
8 6 
(4) 
RTc 
PcVc 
N/ 
r 7t 
waarin s' =: s : n is (waarbij dus s betrekking heeft op Vc per Gr.- 
atoom). Wij vinden nu niet rs' = 8 als in normale gevallen — maar 
6 
rs' = 8 X 
Jt 
(4a) 
waarin 6\n in sommige gevallen (zie boven) Vs bedragen. 
Daardoor zal s' dan ook van 4 (de normale waarde bij r = 2) tot 
4: 3 = 1,3, d.w.z. tot het derde dezer normale waarde, kunnen worden 
b Wij vonden vroeger dat in normale gevallen 6 = tt was. Dan is dus 
8<9 27 . 27/ s , 
6 = — — — — , waaruit A = ö = - — ; — -. Vervangt men hierin r door 
r — 1 r 8 : (r — 1) — 1 
waarin y de gereduceerde richtingscoëfficient der rechte lijn tusschen 
Dc en Vï Do voorstelt in een D,2'-diagram, dan vindt men de door mij afgeleide 
27 
formule A = 
8y— 1 u+i 
r = 2 (y = 1) wordt A = 
terug. Voor r = 3(y = 0,5) is A = l, en voor 
