27 143,5 . 10-8 28 
Dit zouden dus met de thans aangenomen waarden van üc en hc 
de kritische temperatuur en druk zijn van volkomen ongedissocieerd 
bij het kritische punt. Zij zouden voor de waarde van 
4,766 
s' =RT,-. p, V', met = 2v, geven s’ = 248,6x479,2.10^ = 
welke waarde behoorlijk met r = 2 correspondeert. 
Ook aan de toestandsvergelijking wordt natuurlijk identiek voldaan. 
Immers voor — berekent men 
Vc 
99,91 .10-4 
574,1 .10-8 
-b'c — RTc : {pc + ttc/Vc") wordt : 
2 (239,6—119,8) 10-5 = 
4,766 
= 1740 atm., zoodat 
= 0,002396, 
248,6 + 1740,3 
d. w. z. 239,6 . 10-5 _ 239,6 . 10-5. 
Hiei-bij zij opgemerkt, dat ook behoorlijk advc' = (/c — 1) Pc'= ’^Pc is, 
aangezien met r — ‘l overeenstemt ƒ(. = 8. 
Maar al deze waarden worden totaal gewijzigd, zoodra slechts, 
in de tweede plaats, de geringste dissociatie der dubbelmoleculen bij 
Tc aanwezig is (hetgeen wij in het tweede gedeelte van dit opstel 
nader theoretisch zullen ontwikkelen). 
Onderstellen wij voor het gemak dat alsdan w = 2 blijft {x zal 
wellicht 0,01 bedragen, zoodat n = 2 ■. (1-j- x) eigenlijk 1,98 zou 
worden, maar wij hebben boven bij de berekening van d en n ook 
72 = 2 gelaten), en verder dat in dit geval tengevolge der geringe 
dissociatie bij Tc de waarde van r in plaats van 2 nu 1,8 zou 
geworden zijn (ook dit zal in het tweede gedeelte nader worden 
toegelicht), dan wordt 2;c = 1,8 X 119, 8\ 10— 5 = 215,7 .10-5. Verder 
met t7 = 1,260 en jr = 4,268 (zie boven) /^7c = 6,228, 7c = 1700° abs., 
/>c = 1100 atrn., zijnde dus alle de waarden, waarvan wij zijn 
uitgegaan ter berekening der factoren 6 en st, en welke voor 
6,228 
s' = T— — TT — : de waarde 1,312 zullen teruggeven. 
1100 X 431,4. 10-5 
28 
De waarde van Tc is derhalve X 1,26 
a I 
1,31-maal grooter. 
die van pc 
28 
X 4,268 = 4,43-maal grooter, en die van s' 3,05-maal 
27 
kleiner geworden. 
De toestandsvergelijking wordt nu: 
6,228 
2(215,7 — 119,8) 10-5 = 
1100-1-2147 
= 0,00192, of 192.10-5=192.10-5. 
