322 
f dv 
\dxJp,T.\ 
4 G'*'’,— -«i) 
dp= jr], - .r,) 
d% 
dri 
dx. 
P.T. 
dl' ^ 
dx,. 
dx^^JpT. ’ 
Bevatten n.1. de beschouwde mengkristallen zeer weinig van de 
tweede komponent d.w.z., zijn en x^ klein, dan laat zich boven- 
staande verg. vereenvoudigen, want tengevolge van de kleinheid van 
x^ mogen wij dan schrijven ; 
dx^yp.T. (1— «i) 
en verwaarloozen wij nu x^ t. o. v. 1, dan wordt de koëfficient 
van dx^ 
Beschouwen wij nu het evenwicht tusschen een raengkristalphase 
en een vloeistof, of tusschen twee mengkristalphasen bij konstanten 
druk, dan krijgen wij 
{r],~nd dT=-RT 
x^ — x^ 
dx. 
en daar T {y]^ — Q, ontstaat 
of 
BT X. — X. 
dT— ^ dx^ 
M,Q X, 
RT' 
AT = [x . — 
Dit is de formule door Rothmund, langs anderen weg afgeleid. 
Voor de moleculaire verlaging, dus voor de verlaging, veroorzaakt 
door 1 gr. mol van de tweede komponent op 1000 gr. van de eerste 
krijgt men dan de verg. 
dl' RT^ x^ — x^ 
dx^ 1000 Q x^ 
( 2 ) 
Hieruit zien wij, dat wanneer de tweede phase geen mengkristal 
is en dus x^ = O deze formule overgaat in die van van ’t Hoff. 
Beschouwen wij de vriespuntverlaging, te weeg gebracht door toe- 
voeging van een tweede stof, die mengkristallen vormt met de eerste, 
dan is dus alleen de tweede phase een mengkristal en de eerste een 
vloeistof. Houden wij ons echter bezig met een verlaging van een 
overgangspunt, dan is de eerste phase een mengkristal en de tweede 
zal dit in het algemeen ook zijn, evenals bij de stolling (Zie de hier 
volgende Figuur). 
