542 
Deze krachten zijn van de orde integratie over de dikte 
van de laag levert op : 
wat van Fn en Ft verschilt met een bedrag van de orde e. 
III. Laat nu gedurende een tijdselement öt de krachten ƒ niet 
werken. Dan verloopt de strooming onder den invloed van wrijving 
en drukkrachten; er heeft diffusie en konvektie van werveling plaats, 
enz. Daar de druk- en wrijvingskrachten alle eindig zijn zal de 
snelheid v slechts veranderen met een bedrag van de orde öt; (T^ 
heeft zich verplaatst over een afstand V öt en is niet gedeformeerd. 
Langs Oi en zal v echter niet meer de waarde V hebben. De 
impuls der vloeistofbeweging heeft zijn waarde onveranderd be- 
houden. 
Om nu die strooming te krijgen welke ontstaan zou zijn zoo de 
krachten ƒ wel gewerkt hadden moet men de volgende bewegingen 
superponeeren : 
a. Buiten is de verdeeling der werveling in orde, daar bier in 
geen geval krachten werken ; hier moet dus een potentiaalstroom 
gesuperponeerd worden, welke volkomen bepaald is door: 
d(f* 
-^= Vn — vn (langs <7«) ...... (22) 
b. Binnen ö, is geen werveling gekomen, daar hierlangs A tü' = 0 
is. Dus moet ook hier een potentiaalstroom gesuperponeerd worden, 
zoodat overal v = V wordt; ze is volkomen bepaald door de rand- 
voorwaarde voor de normale kornponente. 
c. Tusschen o,- en moet een wervellaag komen ter aansluiting 
dezer stroomingen. De totale sterkte dezer laag is bepaald door: 
w* = n X (v -f V (23) 
De struktuur van de laag moet zoodanig zijn dat de impuls gelijk 
is aan de tijdsintegraal van de resultante der krachten f: 
1) Strikt genomen zal door de diffusie zoowel buiten Ou als binnen a-i de werve- 
ling invloed ondervonden hebben van de wijziging der verdeeling in de overgangs- 
laag; dit bedrag is echter van de orde; exp 
, wat hier verwaarloosd is. 
