727 
De waarde van « ontleenen we, Debije volgend, aan de molecu- 
laire refractie (Pj voor ). = op, terwijl we voor de waarde van 
a ontleenen aan Leiden Suppl. N". 39a, voor O, en N, aan de 
vorige Mededeeling (N“. 6a).- We krijgen dan het volgende: 
<T 
a 
^3 
watei stof 
2,03 
2,32 X 10-8 
0,0640 
zuurstof 
3,98 
2,65 
0,0842 
stikstof 
4,34 
2,98 
0,0646 
Voor waterstof wordt dan 
1 4 1 
P = - n .TO* 1 — 1,0667 {hvy + 0,1741 {hvY . . . — 
2 3 ( 
— 0,1536 Au — 0,1638 j, .... (19) 
terwijl de laatste rij van termen voor stikstof slechts onbeteekenend, 
voor zuurstof iets meer afwijkt. 
Aangezien de waarden van o, die hier gebruikt zijn, ontleend zijn 
aan berekeningen, waarbij niet op de geïnduceerde attractie gelet is, 
is deze uitdrukking voor B slechts als een eerste stap in de rij van 
opvolgende benaderingen aan te zien. Wij zouden nu als in Leiden 
Suppl. N“. 39a op grond van vergel. (19) de waarde van hv in het 
JoüLE-KELViN-inversiepunt bij kleine dichtheden moeten berekenen 
(waarvoor nog eenige termen voor het ,, geïnduceerde deel” van B 
zouden moeten afgeleid worden), waarna dan uit de experimenteele 
waarden van Tinv(p=Q) en Binv verbeterde waarden voor v en ö 
zouden verkregen worden. Verwacht mag worden dat de wijziging, 
die ö daarbij zal ondergaan, betrekkelijk klein zal zijn, zoodat ook 
de wijziging die verg. (19) daardoor zal ondergaan, niet zeer be- 
langrijk zal zijn. 
We zullen ons in deze mededeeling echter ertoe bepalen te 
constaleeren dat ook hier (door vergelijking van de betreffende 
termen in (19)) blijkt, dat althans voor de genoemde gassen de 
,,quadrupoolattractie”, tenzij de temperatuur zeer hoog is, belangrijk 
meer invloed in B heeft dan de ,, geïnduceerde attractie”. De door 
Van der Waals in de toestandsvergelijking ingevoerde cohaesie- 
krachten kunnen dus voor gassen als de genoemde in hoofdzaak 
toegeschreven worden aan de krachten die de moleculen op grond 
van hun quadrupool moment op elkaar uitoefenen. 
47 * 
