768 
tieele energie der aantrekkende krachten, terwijl wij in de ge- 
zamentlijke punten m in de onmiddellijke nabijheid der moleculen, 
waartegen het bewegende molecuul zal aanbotsen, zullen hebben 
E=L,+ de totale aanwas der kinetische energie tengevolge der 
aantrekkende krachten. 
De grootheid A stelt dns de vaste, onveranderlijke (potentieele of 
kinetische) energie voor der aantrekkende krachten, waaraaii tempe- 
i'atnursverhooging of - verlaging niets kan toe- of afdoen. Temperatuui s- 
verandering is alleen in staat te wijzigen, en daardoor ook E. 
Voor Zy„ kan nn in het vervolg steeds E — A geschi’even worden. 
Wat de arbeid dei' afstootende krachten betreft, welke in werking 
komen nadat de aantrekkende krachteii in het boven aangeduide 
punt a hebben opgehonden te werken, deze is in hel bovenstaande 
buiten beschouwing gelaten, aangezien A daardoor geheel ongewijzigd 
blijft. Immers de verminderende kinetische energie wordt eenvoudig 
omgezet in een overeenkomstige vermeerdering der potentieele energie 
— thans der afstootende krachten — welke haar hoogte punt bereikt, 
wanneer = 0 geworden is (hoogtepunt der botsing). Wij hebben 
dus slechts te maken met den maxhnalen arbeid der aantrekkende 
krachten. 
2. Wij hebben in het eerste stuk gezien dat de berekening van 
het ^yV/ó'gemiddelde ui^ voert tot de betrekking (vergel. (6) op p. l('05) 
m 
j ’ 4 log {<r+ 1/ 1 f 7 ’) Yf 2 ^ 
log (7’ + f Y ^ \/^ 
=2 
m 
2e 
Dit wordt, na deeling van teller en noemer door 
m 
log (7> 4- 1^1 + V*) 
1 
(p l 4- 
U/ = ?{, 
2 ’ 
t- I yf 
log. J log. v e 
1 + 
V, ^ 
log 
f 
(c) 
I — ó. /If 
waarin (l.c.) <p = 1 / is. Wat deji afstand ö — betreft, ge- 
u, m 
durende welken de afstootende krachten zullen wei ken, zoo volgt 
deze uit 
2/ 
+ -{i-oy 
-(u-O’ = 0, of U.MIH 7)’)=-(u-5r 
m m 
