769 
op het hoogtepunt der botsing. Wij hebben dus voor l—a ene — s' 
m . , m as' ___ ^ f 
V 
B 
m , 
l-a =?<//' l/“ ; (^s' = uyi-{-(p^ \/ 
2f I — a 
, (d) 
terwijl voor de tijden /j en gevonden wordt: 
t,=log(rp i- 1/ 1 +/■/)*) i — ]- n y~- ^ 
2/ ' 2 2b i, 
^ j/ / 
log B 
a. Bij kooge temperaturen, waai- (p tengevolge der betrekking 
/ — a 2 / 
<f = V ~ klem wordt, wanneer u. groot wordt (ondersteld dat 
m a o V 
l—a steeds betrekkelijk klein blijft, hetgeen hier vervuld is, omdat 
wij steeds A'aste (hoogstens vloeibare) systemen beschouwen), gaan 
(c), (r/) en {e) met log [tp -\~Vl-\-(p'‘) = hg {<p \) = (f over in . 
2 -f ,// 
^ ^ ^ ^ .yJ_ . ^ ly y {hooge , . 
I — (p^ B ' (p ^ B temp.)' 
Ut 
1 + J - p/ - 
(p B 
zoodat bij zacJite botsingen (waarbij b , de konstante der afstoo- 
tende krachten, niet zeer veel grooter is dan ƒ, de konstante der 
aantrekkende krachten), tengevolge van (p in de noemers der tweede 
termen in teller en noemer van bovenstaande breuk voor U{‘, deze 
laatste termen zullen overheerschen, en derhalve Ut'^ tot Vs 
(Cy = 6) zal naderen. Terwijl bij harde botsingen, waanneer b zeer 
groot wordt ondersteld t. o. v. ƒ, of wel wanneer (p gaandeweg iets 
grooter wordt bij temperatiiursverlaging, de eerste termen de over- 
hand bekomen, zoodat n ’ alsdan meer en meer tot (Cv = 3) 
zal naderen. 
De verhoudingen (<> — s') : (/ — o) en V • ^ zullen groot uitvallen 
bij V klein en ƒ:6 niet zeer veel kleiner dan 1 ; daarentegen 
bij iets grootere fp, en b veel grooter dan ƒ. 
Wat / — a en as' zelf betreffen, zoo zij opgemerkt dat volgens 
onderstelling I — a altijd eindig blijft, zoodat o — s' = 
groot kan worden bij toenemende temperatuur en eindige b. Maar 
dit grooter worden is ten eerste hierdoor beperkt, dat nooit 
te groot kan worden, wijl alsdan onze onderstellingen (vaste toe- 
stand met kleine waarden van / — ff) niel meer vervuld zouden zijn; 
en ten tweede daardoor dat bij betrekkelijk groote waarden van n,, 
waardoor ff — e' te groot zou worden, b gaandeweg stei-k zal toe- 
