772 
1 — 7^~T7T\ X M + o ^ • • (®i') 
log (2 + 1) y 2 sy 
zal naderen, aangezien alsdaji ook in lo^ {A(fi'' -\- 2) = log (2(fi^ -\- I ) — 
— log 2 de eindige term log 2 naast log (2(()^ -|- 1) kan worden weg- 
gelaten. Maar de factor 1 -\-hn[/'— zal slechts dan komen te 
vervallen, wanneer e zeer gioot is t. o. v. ƒ (harde botsingen), het- 
geen evenwel met het oog op het bij hooge tempei’atnren gevondene 
minder waarschijnlijk is — tenzij bij hooge temperaturen zóó klein 
is, dar niettegenstaande e zeer veel grooter is dan /’, de grootheid 
'/ 
toch betrekkelijk groot zon blijven. 
Maar in elk geval zal in het geval (cj of (c,') (evenredig met 
de temperatuur) zeei' veel grooter zijn dan (evenredig met 
L^= E — A). Beide — tem|)eratuur en kinetische energie in het 
neutrale punt — nadei-en tot 0, maar de energie zeer veel sneller 
tot A (de konstante tenslotte overblijvende nulpuntsenergie der aan- 
trekkende krachten) dan de temperatuur tot 0. 
De betrekkingen {d) en (e) gaan thans over in 
zoodat, bij eindig blijvende waarde vati I — o, de afstand o—s' niet 
veel kleinei' zal wezen dan I — o, tenzij alweer e zeer veel grooter 
is dan f. De tijd nadert (iogarithmisch) tot oo, terwijl bij eindige ü, 
m . 
de verhouding Iogarithmisch tot 0 zal nade- 
1 
— Jt 
2 
26 
ren. Deze verhoudingen worden door onderstaande figuui' voorgesteld. 
Lage temperaturen (uq klein, qy groot), 
afstanden 
eindig klein 
tijden 
groot eindig 
Fig. 2. 
Zoowel als naderen als reeds gezegd tot 0, en de reden 
dat II * (d.w.z. de temperatuur) bij 0 niet eindig blijft — daar 
er toch een eindige vermeerdering van het snelheidskwadraat (oor- 
