779 
5. Intusschen zou men — zonder zijn toevlucht te nemen tot de 
door ons om praktische redenen gekozen dualistische krachtswet : 
een voor de aantrekking en een ander voor de afstooting — ter 
berekening van 
-In 
l—s’ 
dx 
+ oix 
= 1 
f- Wx dx, 
(3) 
waarin to. 
2 r 
= — \Fdx, ook kunnen gebruik maken van (2); mits 
mj 
men bij de logarithmische uitdrukking, welke men alsdan voor io^ 
verkrijgt, zich met een zekere benadering vergenoegt. Men vindt nl. 
to.^ 
2/ 
4" — ■*) 
(I — «)’ — X* 
{i-sy 
(4) 
waarin ,r bij de bovenstaande integraties van 0 tot I — s' gaat. En 
daar s' steeds ^ ,v is (alleen bij een oneindig groote waarde van 
zou op het hoogtepunt der botsing s bereikt kunnen worden), zoo 
is I — s' steeds <() / — s. Voitral bij lagere temperaturen, waarbij s' 
betrekkelijk ver van s verwijderd blijft, zal (/ — (/ — s) zelfs bij 
de uiterste waarde van x belangrijk kleiner dan 1 kunnen blijven. 
(Is b.v. /=1,2.5, A' = l,l.y, dan wordt deze verhouding reeds Vi)- 
Wij kunnen dus voor den logarithmischcn term benaderd schrijven: 
log 1 
(i~sy 
{i—sy 2 (i—sy 
zoodat met 
(q-s) (a—s) 
(i-sy 
voor (Ox verkregen wordt: 
2/ 
Wx = — (I »)* 
m 
(l-«) 
a X' 
(5) 
(4a) 
(i-sy 2 (i—sy 
Voor den vorm onder het wortelteeken kan dus worden geschreven : 
2f{l-sy 
1 4- 
m 
« F 
«o' [1 -f y* ]* 
i—s t 
l—Si /2/ 
wanneer wij wederom, evenals in het eerste stuk, — ~\/' ~~ 
tC 
stellen, en verder - — door // vervangen. Alsdan wordt: 
I — s 
/ — » 
I — s' 
I — S 
=-r 
»‘o J I 
dy 
j (1 — «) — Vi 
uy = (/- «) 
- \/ ihi 
i d . dy 
