782 
Ut = 
1 
2k^—lE' 
l—k' F 
, . (7) 
omdat 
(p 
V'tp 
1 / ^ '/’*(! — «)* 4 - 2 « 
«7, 
en 
MJ, -l-M), 
= 1— yfe’. 
Wij willen thans de gevonden formules (7) met de vroeger gevon- 
dene vergelijken, en wel wederom in de beide grensgevallen : hooge 
en lage temperaturen. 
Bij hooge temperaturen {<( klein) nadert tot 7> (indien 
zoodat (7) alsdan overgaat in 
i = 0 ; uj’ = ’/, «7 {hooge temp.), .... (7«) 
in plaats van (zachte botsingen), zooals wij vroeger vonden. 
De snelheidsval tijdens de werking der afstootende kracht — uit- 
gedrukt als fiinctie van den tijd — is thans nl. minder sterk dan 
in Fig. J“, zoodat de dalende tak veel horizontaler zal loopen. 
Daardoor komt vanzelf het tijdsgerniddelde dichter bij ll^* te liggen. 
(Cü zon nn = ‘/j X ’/j ^ = 4’/, worden in pl. v. 6). Evenwel — 
bovenstaande berekening is bij hooge temperaturen zeker be- 
denkelijk, aangezien dan log ' 
niet 
in een 
reeks 
mag worden ontwikkeld, daar op het hoogtepunt der botsing o; = / — s 
zon worden (s' — s). De door ons gebruikte reeksontwikkeling tot aan 
X* geeft een te groote waarde voor tur, derhalve ook een te gioote 
waarde voor ui'. De demping van die uiterst groote snelheid zou, 
in plaats van vrij plotseling, gedurende een veel te lang traject 
plaats vinden — zóó groot zelfs dat s' ver binnen s zon vallen, 
hetgeen natuurlijk onmogelijk is. 
Bij lage temperaturen {<p groot) zal daarentegen de reeksontwikke- 
ling tot aan x* met volle gerustheid kunnen worden aangewend, aan- 
gezien de snelheid dan zóó klein is, dat deze reeds binnen een zeer 
kort traject tot 0 zal zijn gereduceerd. De modulus k nadert nn tot 
VjTC 
J 
en 
daardoor E tot cos iftelip = isi?i derhalve eveneens tot 1 ; 
maar 
V,,r 
E zal tot — ^^9 ^9 = log Cd — log d. 
w. z. 
o 
tot log OD naderen. Daar evenwel tegelijkertijd 1 — k' tot 0 nadert, 
zoo moeten wij onderzoeken welke waarde (1 — (7) aanneemt, 
wanneer k' dicht bij 1 is. 
