842 
Om dit in rekening te brengen heeft Oseen de konvektie door den 
konstanten translatie-strooin U in de vergelijking behouden; verg. 
(4) is niet bekort tot (7), maar tot: 
öw 
= v A w — U 
öw 
dx 
‘) • 
( 10 ) 
In de naaste omgeving van het lichaam geeft dit geen verbetering, 
eerder een geringe verslechtering, maar de fout blijft van dezelfde 
orde van grootte als de fout van de oplossing van Stokes, nl. van 
, , Ua „ . , „ 
de orde — , of van de orde van K. 
v 
Voor de stationaire beweging van een bol vindt Oseen, en langs 
anderen weg Lamb, in de onmiddellijke omgeving van den bol dezelfde 
oplossing als Stores, en dus ook dezelfde waarde voor den weerstand. 
Op grooten afstand is echter alles „naar achteren getrokken”. De 
verdeeling der werveling is bepaald door : 
3 1 + Ur/2v . I U(r-x) 
w = — Ua . . sin o. exp { 
2 r 2 1 \ 2v 
■ ( 11 ) 
weergegeven in fig. 8 (de figuren zijn geteekend voor ft = 2aU /r = 0,4). 
De asymmetrie tusschen voor- en achterzijde is hier duidelijk zicht- 
baar. De exponentieele faktor aan het eind van (11) maakt dat buiten 
een paraboloïdiseh gebied, bv. begrensd door: 
20i> 
(waar buiten de exp. funktie < 0,000045 is), w zeer klein is, zoodat 
de strooming daar nadert tot een potentiaalstroom. 
Voor de stroomfunktie wordt opgegeven: 
3 va 
tyais = —(1+ COS 6) 
u 
1 — exp 
Ur (1 — cos 6) 
~ 2v 
Ua 1 
— si» 2 6 (12) 
4r 
Zie fig. 9, en voor de relatieve strooming fig. 10. Verder geeft 
fig. 11 op kleinere schaal (dus voor grootere waarden van r) de 
verdeeling der werveling en de absolute strooming; ze toont dat 
buiten het paraboloïdiseh begrensde wervelgebied de beweging nadert 
0 G. W. Oseen, Arkiv f. Mat. Astron. och Fysik. Bd. 6, N°. 29 (1910). 
H. Lamb, Phil. Mag. (6) 21, p. 112, 1911 en Hydrodynamics, p. 595 en vgl. 
Lamb geeft een bespreking van het karakter der beweging (waaraan deze 
opmerkingen zijn ontleend), en geeft ook een oplossing voor het korrespondeerende 
twee-dimensionale probleem. (De methode van Stores leidt in dit laatste geval 
niet tot een oplossing). 
