962 
neer de grenslaag dun genoeg is (zooals is ondersteld), geldt in alle 
punten ervan, met uitzondering van de naaste omgeving van ft x en ft t : 
da 
d «=y w 
V 0 
waar n de normaal op den wand is, terwijl V t U de snelheid van 
den poten tiaalstroom in het voetpunt van die normaal voorstelt, 
welke een funktie is van ft . Dan is de snelheid van de strooming 
in de grenslaag : 
n a / 3 
v = — j'w dn — — — = — j'dS, A (§) . Erf 
o o A 
Aan den wand (« = 0) is v = 0- neemt « onbepaald toe, dan 
komt men buiten de grenslaag, en men kan v = V 0 stellen. Dus is: 
P 
V,'=JdïA(l), (IV) 
2 Vk (/?—£) 
. (III) 
zoodat A gegeven is door : 
A 
dV~- 
dft 
( V ) 
IV. De formules (F"), (/) en (III) beschrijven de strooming in 
de grenslaag in hoofdtrekken (de snelheid in de richting loodrecht 
op den wand zou bepaald moeten worden met behulp van de 
kontinuïteitsvergelijking). Men kan uit (///) onmiddellijk het optreden 
der terugstrooming afleiden. De waarden van A in de punten vlak 
bij ft worden hierin nl. met een grooteren faktor vermenigvuldigd 
dan die in de meer naar voren gelegen punten, wat vooral merkbaar 
is bij kleine waarden van «. In de punten ft t en ft t is V, = 0; 
daartusschen heeft V„ een maximum in een punt ft m , zoodat volgens 
(F) A positief is voor ft <( ft m , negatief voor ft f> ft m . Voor ft j> ft,„ in 
(lil) zullen deze negatieve waarden van A sterker geteld worden 
dan de positieve; vanaf een zekere waarde van ft zullen ze over- 
wegen, zoodat het teeken van F omkeert. 
Nadert a tot nul, dan is : 
« a f je 
F VjxkvJ Vft—Z 
^ft-§ 
A 
dus is het ,,splitsingspunt” fts op den wand gegeven door : 
f 
Pi 
A (§) 
dS — — = 0 
F fts — 'é 
. (VI) 
