1164 
wet van Curie op grond van de richtende werking der electrosta- 
tiscbe krachten tusschen de moleculen, schijnt dus, tenzij die licht- 
werking in den vloeistoftoestand in bijzondere mate op den voor- 
grond zou treden, uitgesloten. 
Dat deze conclusie blijft gelden, ook wanneer wij zouden aan- 
nemen, dat de magnetische bipoolas loodrecht zou staan 1 ) op de 
quadrupoolas, zal blijken uit de beide volgende §§. 
$ 5. Bolvormige quadrupoolmoleculen met een magnetisch bipool- 
moment in een vaste richting loodrecht op de quadrupoolas, in een 
magnetisch veld. 
In Fig. 3 stellen OQ l en OQ t 
wederom voor de richtingen der 
quadrupooiassen der beide moleculen. 
De richtingen der magnetische bipool- 
assen zijn nu aangewezen door OB l 
en OB ,, vastgelegd door de hoeken 
a> 1 en u>„ (van 0 tot 2 n) en Q, B x ~ 
Q,B, = 90°. 
We volgen nu stap voor stap de 
berekeningen van § 3. Van de daar 
gegeven formules hebben we alleen 
de volgende te wijzigen. 
We hebben nu de coördinaten : 
X, r, Tj>, 6 V cp, 6 „ toj, o) 3 . 
De potentieele energie van het moiecuulpaar, te danken aan de 
magnetische bipolen, wordt nu gegeven door (8) en (9), mits we in 
(10) <9,, 6 , en cp vervangen door 6 X ' , <9/ en cp' (Fig. 3). 
Men vindt: 
<2> = 2cosio l cosu) i sind l sind i -\-cosrp (sina> x sinu)„ -f- cosw x cosco ^cosd x cos6 ,)-f- 
-f- sin cp (cos (Oj sin io 3 cos 6 1 — sin (o, cos a>, cos 6 ,) 
In plaats van (12) komt nu 
Si = cos x ( cos (Dj sin d x — cos sin # 3 ) -j- stn x { cos tDj cos & x cos ip -f- 
-|- sin (Dj sin \p -f- cos (D, cos cos (<p -}— qo) — j— sin (D, sin (if; + g ) j 
1 
(15) wordt vermenigvuldigd met - — da>, (/(d 3 , terwijl (16), (18) en 
(19) overeenkomstige wijzigingen ondergaan, waarbij de integraties 
naar (o t en to, van 0 tot 2 jt zijn uit te strekken. 
De term Si in (20) geeft weer 0. 
b Verg. W. Eau Li Jr., Physik. Zs. 21, p. 615, 1920. 
