1 219 
— m x' = O 2 vi y' — O (4a) 
-5 1 »i (x 1 y' — y' x') = O (46) 
en na integratie: 
2, m x' = 1\ 2 m y' = '1\ (5a) 
2 m (x' y — y x') = R, (56) 
met 3 constanten T l , 1\ en R, die nog volkomen willekeurig zijn. 
Analoog heeft men in de ruimte 6 constanten 'J\, 1\, 7\, R ,, R 2 , R z . 
Het is steeds mogelijk, een inertiaalsysteem zoo te kiezen, dat 3 
dezer 6 grootheden gelijk nul worden, meer kunnen niet = 0 worden 
zonder een speciale hypothese. 
De hypothese van Föppl is nu: 
Onder de inertiaalsy sternen zijn er, ivaarvoor tegelijk, alle 6 con- 
stanten 7\, T„ 1\, R lt R t , R 2 gelijk zijn aan nul. 
Dus voor het platte vlak : 
T. x = 0 T t = 0 R= 0 ( 6 ) 
of ook, volgens (5 a) en (56) 
2 m x' = 0 2 m y' = 0 (7a) 
2 m (x' y' — y' x') — 0 (76) 
Tot deze speciale inertiaalsystemen belmoren ook die, waarvoor 
bovendien 2 mx' = 0 en 2 my' = 0, dus de oorsprong voortdurend 
met het zwaartepunt van het puntsysteem samenvalt, een dergelijk 
systeem wordt door Föppl hoofdsysteem (Hauptbezugssystem) ge- 
noemd *). 
Een dergelijk hoofdsysteem XpYp kan nu op de volgende wijze 
worden geconstrueerd: Neem een assenstelsel X a Y a , welks oorsprong 
voortdurend met het zwaartepunt van het puntsysteem samenvalt, 
terwijl de Ai-as voortdurend door een der stoffelijke punten gaat. 
Bereken 2 mr* 6 in X a Y a . Leg een tweede coördinatenstelsel Xp Yp 
met oorsprong eveneens voortdurend in het zwaartepunt en geef dit 
YIW* 0 
in XfYj. een rotatiesnelheid o> = — — . Op deze wijze is een 
^ mr 
hoofdsysteem, dus een inertiaalsysteem, vastgelegd zonder gebruik- 
making van een , .absolute ruimte”. 
*) De hypothese van Föppl in zijn oorspronkelijken vorm is : voor een 
inertiaalsysteem met den oorsprong in het zwaartepunt is het totale moment 
van hoeveelheid van beweging voortdurend gelijk aan nul. 
