1006 
Nu  is  bij  een  lineair  systeem  N mii'‘  niet  =SRT,  maen  eenvoudig 
= RT,  terwijl  in  de  algeraeene  betrekking 
> I N m u]  = N m(u„'  + ^ 1 
w y 
voor  de  levende  kracht  bij  den  aanvang  der  botsing,  d.w.z.  voor 
de  som  van  kinetische  en  potentieele  energie  in  het  neutrale  punt 
M (en  dus  in  alle  punten  van  de  door  M doorloopen  baan)  de 
grootheid  niet  de  geheele  ruimtelijke  Energie  maar 
slechts  het  Vs  gedeelte  daarvan  voorstelt.  Evenzoo  zal  N f{l  — s)’ 
niet  de  geheele  aantrekkingsenergie  V (nulpuntsenergie)  voorstellen, 
maar  alweder  ‘/s  ’)•  Derhalve  is  te  stellen  : 
Nmt?=RT  ; V,  = 7, 
zoodat  men  volgens  (7)  bij  hooge  temperatuur  heeft: 
(7’ = 00)  RT  = \{E-E,) (8) 
Dat  deze  vergelijking  juist  is,  blijkt  daaruit  dat  zij  voor  c„  geeft: 
dE 
(T  = oo)  Cy  = = 3R  =:  6 
in  gr.  kal.,  derhalve  de  verwachte  dubbele  warmtecapaciteit,  welke 
bij  groote  volumina  (gassen)  onder  dezelfde  omstandigheden  (d.w.z. 
hooge  temp.)  slechts  — 3 is  — altijd  in  de  onderstelling  van  een- 
atomige  stoffen,  daar  zich  anders  de  inwendige  energie  der  atomen 
binnen  de  moleculen  nog  bij  E zal  voegen. 
Wij  merken  nog  op,  dat  wanneer  de  moleculen  volkomen  karde 
systemen  waren,  en  derhalve  ook  niet  ingedrukt  konden  worden,  de 
grootheid  s in  onze  fortnule  (6)  voor  oneindig  groot  zou  zijn,  en 
derhalve  de  botsingsduur  absoluut  =0,  zoodat  alsdan  niet  de  eerste 
termen  met 
t/.7 
(p  tegenover  de  tweede  met  h n 
2s 
zouden 
verdwijnen,  wanneer  rp  tot  0 nadert,  maar  juist  omgekeerd  deze 
laatste  termen  zouden  verdwijnen  tegen  over  de  eerste,  hoe  klein 
deze  door  (f  ook  mochten  zijn.  Maar  dan  zal  ook  id  niet  = 
b Wij  wijzen  er  op,  dat  bij  het  grensvolume  v ~ b {I  = s)  onze  EQ  = 3Nf{l — si* 
tot  0 zal  naderen.  Inderdaad,  aangezien  alle  beweging  dan  onmogelijk  is,  zoo  kan 
in  dit  geval  de  energie  Va  -R  ^ n-  geen  vermeerdering  ondergaan  tengevolge 
van  den  aantrekkingsarbeid.  Natuurlijk  kan  men  naast  de  door  ons  ingevoerde  Eq 
altijd  nog  een  andere  nulpuntsenergie  invoeren,  welke  met  die  der  atomen  ,'electro- 
nensystemenj  binnen  het  molecuul  in  verband  staat.  De  formules  worden  er  echter 
in  geen  enkel  opzicht  door  gewijzigd. 
’)  Het  deelen  door  3 kan  ook  hierdoor  gerechtvaardigd  worden,  dat  bij  de  door 
ons  beschouwde  lineaire  systemen  de  snelheden  alle  t.o.  der  moleculen  normaal 
gerichte  snelheden  Un  zijn.  En  nu  is  Un^  = ’/i 
