1352 
eerst  iii  tegengestelde  ricliting  zijn  doorgegaan  met  zoo  geringe 
snelheid,  dat  zij  het  vlak  niet  konden  bereiken,  maar  tengevolge 
Öf 
van  de  kracht  — — hnn  snelheid  omkeerden  alsvorens  het  bereikt 
02^ 
te  hebben.  Telt  men  ook  deze  molecnlen  mee,  dan  vindt  men  den 
totalen  dilfnsiestroom  van  naar  — door  uitdrukking  (II)  naar 
M en  V te  integreeren  tusschen  — oo  en  -j-  6”  tusschen 
O en  — 00. 
De  omgekeerd  in  -j-  richting  door  het  vlak  stroomende  moleculen 
vindt  men  door  te  nemen  een  uit  het  — vlak  uitgezonden  groep 
moleculen 
'v(’‘ 
bn  /J/  3 
3 
^ _ 1^  d-:  U-  3 ^ 
iv'e  kTo-.  3 d - d d 
a u 
en  hierin  en  v tusschen  — oo  en  -f  oo  en  ir'  tusschen  O en  ^ 
te  integreeren. 
Zoo  vindt  men,  dat  het  vlak  A per  seconde  en  per  oppervlakte- 
eenheid  gepasseerd  wordt  in  de  — richting  door  het  volgende  aantal 
moleculen ; , 
1 Ö£  / 1/3  1 d£/  1/3 
2 /.!("  + 
dn/ 1/3' 
kTdz  3 
( bil  lyS\  jcTdz  3 ) 
dz  3 
1 
« |/  3 
« y S / 1 bn  d f 1 \ 
3 |/  nr  n d^  d^  kJ'J 
3 y jx 
0/  kTj 
Hierin  zullen  wij  ii.l  = constant  nemen,  ofschoon  dit  eigenlijk 
alleen  voor  ijle  gassen  geoorloofd  is.  In  het  geval  van  tliermodyna- 
misch  evenwicht  moet  deze  diffusiestroom  door  ieder  vlak  nul  zijn, 
zoodat  men  dan  stelt  /{n)  -j = constant,  wat  de  bekende  ver- 
kT 
deeling  der  molecnlen  in  de  ruimte  aangeeft. 
Wij  zullen  van  de  waarde  van  den  diffusiestroom  in  vergelijking 
(12)  gebruik  maken  om  te  berekenen  hoeveel  er  door  de  zes  zijden 
van  een  ruimte-element  (lr.dydz  naar  binnen  komt.  Wij  vinden 
daarvoor : 
«1/3  ( f i 
zoodat  wij  voor  de  voorwaarde  voor  een  stationairen  toestand  vinden 
in  vei'band  met  vergelijking  (10): 
«1/3  I f 
3i/.t  f kl 
Ik  zal  hier  afzien  van  de  kwestie,  welke  correcties  aan  den 
(13) 
