1354 
positieve  .c-as  en  heeft  gelijke,  doch  positieve  waarde  aan  den  kant  | 
der  negatieve  x-"ds.  De  potentiaal  to  van  dit  agens  zal  dan,  zooals  I 
uit  synimetrie-over wegingen  gemakkelijk  is  af  te  leiden,  in  het  yz-  \ 
vlak  nul  zijn  en  aan  weerszijden  daarvan  hetzelfde  teeken  vertoonen 
als  het  denkbeeldige  agens.  De  overmaat  nw  vertoont  dus  ook  deze  ! 
teekens,  wat  daarop  neerkomt,  dat  de  wolk  in  de  richting  der  nega-  j 
tieve  a'-as  is  verschoven,  zooals  te  verwachten  was.  • I 
Denkt  men  nu  niet  langer  u = constant,  maar  u = ^az,  dan  zal  } 
lü  een  positief  teeken  krijgen  in  het  1®  en  3®  quadrant,  d.  w.  z.  de  j 
wolk  zal  uitgerekt  worden  in  de  richting  van  een  lijn,  die  een  hoek  I 
van  45°  ra'et  ° dé  oorspronkelijke  assen  maakt  en  in  het  1®  en  3®  j 
quadrant  ligt.  I 
1 
§ 5.  Dichtheidsverdeeling  in  een  stroomende  vloeistof  bij  het  kri- 
tisch punt.  Gaan  wij  na  deze  voorbereiding  over  tot  het  vraagstuk 
van  de  dichtheidsanomalieën  in  een  stroomende  vloeistof,  dan  zullen 
wij  eei’st  te  berekenen  hebben  volgens  vergelijking  (13a).  Daartoe 
merken  wij  vooraf  op,  dat  de  door  die  vergelijking  gegeven  waarde 
van  alleen  een  gevolg  is  van  de  beweging  van  het  gas  relatief 
het  krachtscentrum.  Dachten  wij  u = constant  en  lieten  wij  dan  j 
het  krachtscentrum  meebewegen,  dan  zou  het  natuurlijk  op  hetzelfde 
neerkomen,  alsof  alles  stilstond.  Wij  zullen  in  vergelijking  (13a) 
voor  u dus  steeds  deze  relatieve  snelheid  hebben  te  nemen.  De 
waarde  vaji  in  een  volume-element  dx  dy  dz  ■=  do)  zal  nu 
berekend  kunnen  worden  als  de  som  van  bijdragen,  geleverd  ten- 
gevolge van  de  krachten,  uitgeoefend  door  de  stof  in  de  verschillende  i 
omringende  ruimte-elementen.  Noemt  men  een  van  deze  omringende  j 
ruimte-elementen  dx'  dy'  dz'  = doi'  en  de  dichtheid  erin  n' , dan  ' 
zijn  de  n'dm'  moleculen,  die  zich  erin  bevinden  op  te  vatten  als  | 
een  krachtscentrum.  Denken  wij  weer  u = az  dan  zal  de  snelheid  I 
van  de  stof  in  doi  relatief  dit  centrum  bedragen  a {z  — z').  Stel  j 
verder  de  potentieele  energie  van  twee  moleculen  op  een  onder-  ' 
lingen  afstand  ?’  voor  door  y(?-),  dan  wordt  de  bijdrage  tot  in 
d(o,  die  toe  te  schrijven  is  aan  de  stof  in  do)' : i 
V 3jr  n 
« . nl  kl 
—z')  ndoi 
, dcp(r') 
dr' 
waarin  r'  den  afstand  der  ruimte-elementen  da>  en  dto'  voorstelt. 
Draaien  wij  de  assen  45°  om  de  y-as  en  noemen  wij  de  nieuwe 
assen  f , rj,  ?,  dan  vinden  wij  voor  de  totale  waarde  van  xj'iv. 
7’tü  = — 
g r ,ay(g— gr-G--)» 
al  kT  J dr'  2r' 
dai' 
. . (16) 
