1106 
opgeleverd,  zocliten  wij  laogeii  tijd  naar  een  andere.  Wij  meeneii  | 
een  methode  gevonden  te  hebben,  die  ons  met  meer  zekerheid  de  j 
samenstelling  der  gashj’draten  doet  kennen ; de  beschrijving  volgt  j 
hieronder. 
3.  Om  het  principe,  waarop  deze  analyse  berust,  zoo  duidelijk  | 
mogelijk  te  maken,  willen  wij  ons  een  binair  stelsel  denken,  waar-  | 
van  de  eerste  component  (A)  in  een  bepaald  temperatnurtraject  gas-  j 
vormig,  de  tweede  (B)  onder  dezelfde  omstandigheden  in  de  buurt  i 
van  haar  smeltpunt  verkeert  en  niet  merkbaar  vinchtig  is.  Uit  de  j 
gasvormige  eerste  en  de  vaste  tweede  component  kan  zich  bij  driik- 
verhooging  een  vaste  verbinding  vormen.  Tn  de  gesmolten  tweede 
component  is  het  gas  noch  als  zoodanig,  noch  als  verbinding  oplos- 
baar. De  P-T  projectie  van  de  ruimtefiguur  wordt  dan  aangegeven 
door  figuur  1.  De  eerste  component  A treedt  bij  deze  evenwichten 
dus  in  vrijen  toestand  op  als  gas  (G)  en  gebonden  in  de  verbinding  (S). 
De  tweede  component  B komt  vi'ij  voor  als  vast  (Sb)  en  vloeistof  j 
(L),  gebonden  aan  de  eerste  component  in  de  verbinding  (S). 
De  driephasenlijnen  SbLG  en  SSbL  vallen  samen  met  de  smeltlijn  , 
van  B.  De  transformatie  op  beide  driephasenlijnen  wordt  immers  ; 
aangegeven  door  Sb  L en  is  dezelfde  als  op  de  smeltlijn  van  zuiver 
B.  Het  tripelpunt  van  B (punt  B in  fig.  1)  ligt  dicht  bij  de  7-a8 ; de 
sublimatie  - en  de  kooklijn  van  B vallen  practiseh  met  de  7-as  samen. 
Duidt  men  de  verbinding  aan  door  .47^,,,  dan  worden  de  trans- 
formaties op  de  beide  andere  driephaseidijnen  aangegeven  door: 
ABn:^A  -f 
nB  — 
(op  S Sb  G) 
(rast) 
{(jas) 
(vast) 
ABn  A -f 
nB  — E, 
(op  SLG). 
(vast) 
{(jas)  1 
[vloeibaar) 
Hel  verschil  lusschen  de  beide  ti'ansformatie-eiiergieën  en  E^ 
