1110 
I 
o,  I 
In  Pa  {i'orr)  — In  {corr)  ( Tn~^  — T 1)  ' 
R j 
de  waarde  voor  het  bedoelde  kleine  temperatuurtraject  berekenen.  | 
Deze  waarde  Qi  'S  dus  de  wamde,  welke  voor  transformatie 
noodig  zou  zijn,  als  ijs  geen  dampspanning  had  en  stemt  dus  in  \ 
beteekenis  met  de  gelijknamige  warmte  van  § 3 overeen.  Het  is  de 
warmte,  welke  we  voor  de  berekening  noodig  hebben ; ze  is  een  , 
functie  van  de  temperatuur,  maar  slechts  een  zwakke;  de  verande-  | 
ring  van  de  transforniatiewarmte  met  de  temperatuur  wordt  immers  i 
aangegeven  door  dé  algebraïsche  som  van  de  soortelijke  warmten  ; 
van  hydraat,  n molen  ijs  en  één  mol  zwavelwaterstof  bij  constanten  j 
druk.  (Zie  § 3).  Deze  soortelijke  warmtesom  zal,  als  de  wet  van  j 
Kopp  doorgaat,  aangegeveu  woiden  door  het  verschil  tusschen  die  j 
van  één  mol  vast  H^S  en  één  mol  gasvormig  (bij  constanten  j 
druk).  Daar  nu  de  soortelijke  warmte  van  vast  ongeveer  10  1 
bedraagt  ^),  die  van  gasvormig  H^S  ongeveer  8.5,  het  verschil  dus 
1.5  is,  is  het  duidelijk,  dat  deze  correctie  voor  ongeveer  20°  tem- 
peratuurtraject  op  een  warmteelfect  van  ca.  5000  caloriëu  (zie  later) 
een  correctie  \au  ten  naastenbij  67„o  uitmaakt,  wat  voor  ons  doel 
verwaarloosbaar  is. 
Bovenstaande  berekening  leert  ons  dus  de  warmte  kennen  van 
de  transformatie : 
//,  S.nH,0-;lH,S+  nH,0  - E,  . . . . . (5) 
(vast)  (gas)  (vast)  ! 
De  energieverandering  is  uit  1©  vinden  door  aftrekken  van  den 
uitwendigen  arbeid  R7\  (Bij  de  transformatie  verdampt  één  mol  gas.) ’)  i 
I 
B.  De  driepkasenUjn  SL^G. 
Bij  de  transformatie  -|-(r — treedt  een  merkbare  j 
afwijking  van  het  overeenkomstige  geval  van  ^ 3 op.  Zwavelwater-  ^ 
stof  lost  immers  niet  alleen  in  de  waterige  vloeistof  op,  maar  water  j 
heeft  tevens  een  bepaalde,  niet  te  verwaarloozen  dampspanning.  De 
transformatie  bij  dit  evenwicht  kan  worden  gesplitst  in  j 
IRS  .n  ^ n H,0  ~ E,,  . . . . (6)  , 
(vast)  (gas)  (vloeibaar)  | 
1)  Zie  Nernst.  Theor.  Ghem.  Gesetz  von  Dulong  und  Petit.  j 
2)  De  waarde  van  iJj  is  ook  te  berekenen,  op  dezelfde  wijze  als  dit  voor  de  lijn  ; 
hydraat-vloeistot'-gas  is  geschied  (zie  later),  uit  ~ B het  volume  j 
gas  voorstelt,  dat  door  ontleding  van  één  grammolecuul  hydraat  wordt  gevormd  j 
(zwavelwaterstof  f waterdamp);  de  warmte  Q moet  dan  gecorrigeerd  worden  voor 
de  sublimatiew.Ti'inte  van  een  geringe  hoeveelheid  ijs  om  en  daarmede  £"1  te  vinden.  | 
