1478 
b.v.  uit  rlionibendodekaeders.  Inplaats  van  dezen  vorm  aan  de  elemen- 
taiie  kristallen  toe  te  kennen,  kunnen  wij  ze  bolvorrnig  denken. 
In  deze  bolletjes  kan  nu  de  hjsteresis-kronime  gemakkelijk  ge- 
construeerd worden,  als  men  bedenkt  dat  er  een  ontmagnetiseerende 
kracht  — ^ Af  in  werkt  (waarin  AI  de  magnetisatie  voorstelt). 
Stellen  wij  nu  de  magnetische  kracht  waarin  het  bolletje  geplaatst 
is  ///,,  dan  is  de  ki’acht  binnen  in  het  bolletje  ^ AI,  en  dan  zal  de 
magnetische  kracht  Hg,  die  wij  voor  een  staafje  moeten  nemen  om 
het  verband  tusschen  Hi,  en  Al  te  vinden,  zijn 
Hg  — Hb  — \ M. 
Men  ziet  dus  onmiddellijk  dat  de  maguetisatie-kromme  voor  de 
bol  een  scheefstaand  p.g.  wordt,  zoodat  de  afstand  BB'  { be- 
draagt (tig.  1). 
Het  beschouwde  lichaam  bestaat  nu  uit  bolletjes  die  de  gevonden 
maguetisatie-kromme  bezitten  en  waarvan  de  voorkeurrichtingen 
naar  het  toeval  over  alle  hoeken  verdeeld  zijn. 
Wij  denken  ons  nu  het  lichaam  uitwendig  door  een  bol  begrensd, 
en  bepalen  de  hysteresis-kromme.  Is  deze  gevonden,  dan  is  het 
gemakkelijk  haar  te  bepalen  voor  hel  geval  dat  de  slof  een  latig- 
gerekten  staafvorm  heeft. 
Wij  beginnen  met  den  terugloopenden  tak  van  de  hysteresis  kromme, 
nemen  dus  ƒ/ = go,  en  verminderen  nu  H gaandeweg.  Indien  de 
voorkeurrichting  voor  een  deeltje  met  de  magnetische  kracht  een 
hoek  xY  vormt,  is  de  magnetische  kracht  in  de  voorkeurrichting 
H cos  xY.  Zoolang  H cos  xY  grooter  is  dan  y 4/„ — Hc,  blijft  het  be- 
schouwde deeltje  verzadigd  gemagnetiseerd.  Is  H cos  iY  kleiner,  dan 
is  de  magnetisatie  kleiner  dan  Al„\  wij  bevinden  ons  dan  op  den  tak 
CD'  van  de  magnetisatiekromme  en  hebben 
M 
— = H cos  d Ho 
3 
Onverzadigd  zijn  dus  de  deeltjes,  waarvoor  t)  grooter  is  dan  iV,. 
waarbij  xY^  gegeven  is  door 
71/,  = 3//c  -r  3//  cos  i4,. 
Het  resulteerend  moment  in  de  veldrichting  is  voor  deze 
deeltjes 
cos  YY  — SlJc  cos  xY  3//  cos’  xY, 
terwijl  het  voor  de  verzadigd  gemagnetiseerde  deeltjes  AI^cosxY 
bedraagt. 
De  fractie  van  het  aantal  voorkeuriMchtingen  waarvoor  '7  tus- 
schen O en  >'/  f//>  ligt  bedraagt 
