1479 
ain  i)  dd  . 
De  bijdrage  der  onverzadigde  deeltjes  is  dus 
J 3 sin  x>  {Hc  cos  i>  -|-  H cos*  ih)  d\}  = | fic  cos'  -\~  H cos*  th„, 
^0 
en  voor  de  deeltjes  die  verzadigd  gemagnetiseerd  zijn 
sin' 
n o 
Voegen  wij  deze  beide  stukken  te  samen  en  gebruiken  wij  de 
voor  cos  gevonden  waarde,  dan  vinden  wij  voor  bet  magnetisch 
moment 
2 64  H' 
Deze  betrekking  geldt  nn  van  af  H oo  tot  H = \ 4/„  - 
Immers  indien  H kleiner  dan  deze  waarde  is,  zijn  alle  magneetjes 
onverzadigd  gemagnetiseerd.  De  berekening  van  de  magnetisatie  kan 
dan  geschieden  door  71/ c’Os’ it- van  ü tot  - ^in  plaats  van  van  .7 ^ tot 
te  integreeren.  Men  vindt  op  deze  wijze  voor  de  magnetisatie 
3 
— //o  + H. 
De  H . M kromme  is  in  dit  gebied  dus  een  rechte  lijn.  De  be- 
trekking die  wij  zooeven  hebben  afgeleid  geldt  ook  nog  voor  negatieve 
waarden  van  H en  wel  tot  dat  — H=  \ -j-  //^  geworden  is 
Dan  toch  bevinden  zich  een  aantal  magneetjes  in  zoo  sterke  negatieve 
velden,  dat  zij  verzadigd  gemagnetiseerd  wordem  De  totale  magne- 
tisatie is  dan  weder  uit  twee  stukken  op  te  maken,  die  op  de 
verzadigde  en  de  onverzadigde  magneetjes  betrekking  hebben,  en  die 
door  integralen  voorgesteld  worden  welke  de  grenzen  o . . .7j  en  »>i  . . . 
V2  bezitten.  De  hoek  is  daarbij  gegeven  door  de  betrekking 
M,  + 327, 
cos 
Men  vindt  op  deze  wijze  voor  M : 
M =1 
M,  + 
(>/„  + 3/7,)' 
54/7' 
De  heetdoopende  tak  van  de  hysteresis-kromme  kan  op  analoge 
wijze  bepaald  worden. 
Opmerking  verdient  dat  het  rechte  en  liet  kromme  deel  van  de 
hysteresis  kromme  wat  de  richting  betreft  continu  aan  elkaar  sluiten. 
De  richting  der  kromme  is  n.1.  gegeven  door 
