283 
(«— s)’ = = kT' — 
n v + V dT 
de, \v Vj 
waarin e, en i], de energie en entropie per vol. eenheid voorstellen. 
Deze formule kan men op alleidei stelsels toepassen, bijv. op een 
gas in twee communiceerende ruimten v en V. In ’t bijzonder voor 
straling van trillingsgetal tusschen v en v dv stelt mene, =Mv(/r 
waarmee 
{e—ey hT^ 
du-, vdv 
dT 
' + F 
(l) 
wordt. Maakt men verder gebruik van de stralingswet van Planck 
87thv^/c’ 
Av 
ekT — 1 
( 2 ) 
dan komt er 
Av 
— e^T hvu-jvdv 
= ( 3 ) 
gfcT _ 1 14 -^ 
' V 
Voor = 00 vindt men hieruit formule V, wanneer men de 
eerste breuk in twee termen splitst en weer iivvdv = e schrijft. 
Voor de volgende berekening nemen we eenvoudiger V = v. Dan 
wordt het kwadraat van de wisselingen dus half zoo groot. 
De methode die men tegenwoordig in de quantentheorie steeds 
toepast, indien mogelijk, bestaat hierin dat de hoofdtrillingswijzen 
van het beschouwde stelsel bepaald worden. Aan elk daarvan wordt 
dan verder een met de frequentie op beketide wijze samenhangende 
energie toegeschreven. Wij zullen ons in het volgende eveneens van 
hoofdtrillingen bedienen, die wij evenals in de quantentheorie uit 
de klassieke theorie zullen afleiden. 
Voor een parallelei)ipedum in een rechthoekig assenstelsel be- 
sloten binnen de volkomen geleidende vlakken a. = O, y = O, z = O, 
x — a, y = h, z =: c zullen we deze methode toepassen. De bekende 
uitkomst van de hoofdtrillingen luidt: 
voor elk stel geheele positieve getallen k, /, in zijn er twee tril- 
lingen. De componenten van de electrische kracht d en van de 
magnetische kracht h worden bijv. voor de eerste trilling voor- 
gesteld door 
19 
Verslagen der Afdeeling Natuurk. Dl. XXVlll. A''. 1919/20. 
