393 
veroorzaakt wordt en dat men deze op de „klassieke” wijze kan 
berekenen. Zij nemen aan dat ze voor lum berekeningen de 
„bindingselectronen” mogen plaatsen in bun gemeenschappelijk 
zwaartepunt op de bindingsas. Schematisch voorgesteld liggen de 
octaëdervlakken hier als in fig. 3. In b en b' liggen nu de bindings- 
electronen en wel in 6 3 maal zooveel als in è'. Voor het spectrum 2'^*^ 
orde leveren ook nu de kernelectronen (in a en a') niets op, de bindings- 
electronen zouden hier evenwel een intensief spectrum pp moeten 
leveren, terwijl, zooals gezegd is, het experiment daarvan niet de 
geringste aanduiding geeft; weshalve Debi.je en Schehrer dit kristal- 
model verwer[»en. 
Vat men evenwel een bepaald octaëdervlak in het oog (bijv. met 
positieve indices 111) dan vallen van de baanvlakken der bindings- 
electronen slechts \ gedeelte daarmee samen (het zijn die welke liggen 
in b' tig. 3). De andere maken met dit vlak hoeken van ongeveer 
70° (hoek tusschen de lichaamsdiagonalen van een kubus). Het zal 
uit de volgende rekening blijken, dat men voor de laatste niet mag 
aaunemen, zooals Debije en Scherrer feitelijk doen, datde electronen 
steeds in het octaëdervlak blijven. Voor een eenvoudige rekening 
nemen we aan, dat de binditigselectronen zich gelijkmatig in cirkel- 
banen bewegen. Zij bb (fig. 4) het beschouwde octaëdervlak, c c het 
baanvlak, beide loodrecht op het 
vlak van teekening. Voor de 
phase van den volgens de ge- 
wone reflectie regels aan het vlak 
b b teruggek aatsten straal is alleen 
van belang de loodrechte af- 
c stand h van het electron tot è è. 
Fig- 4^- Het is dus alsof de electronen 
loodrecht op 6 6 oscilleeren met amplitude l. Maken we de resultante 
op van de gereflecteerde stralen, dan moeten we die van elk electron 
4 3X sin cp 
h 
— i /.h 
waarin k = 
vermenigvuldigen met den phasefactor e 
{(p is complement van den invalshoek). Nemen we de electronen op 
hun banen willekeurig verdeeld aan, dan is, zooals licht is in te zien, 
de waarschijnlijkheid, dat een electron zich bevindt op een afstand 
h—^h-\- dh 
( 1 ) 
De totale amplitude van den teruggekaatsten straal is dus te ver- 
menigvuldigen met : 
