478 
2:(A x) 
= *■(; 
Uit (12) en (15) volgt nu: 
RT^ 
(dT)p = 
— 
LW 
en 
{dP)T = 
RTx, ( 
a:. 
y, 
AF 
( 33 ) 
(34) 
(35) 
Hierin is A IF de warmte, noodig om één (loeveelheid der vloeistof 
L, te vormen; AF is de bij deze vorming optredende volumetoename, 
die zoowel positief als negatief kan zijn. 
Wij zullen nu onder verdeeüngscoëfficient van een stof verstaan : 
de concentratie van die stof in de vloeistof, die zich bij warmte- 
toevoer voi'mt, gedeeld door de concentratie van die stof in de andere 
vloeistof. .X’, : X, is dus de verdeelingscoëfticient van de nieuwe stof, 
y, : IR die van den komponent, die niet als vaste pliase optreedt. 
Wij vinden dus : 
als in een invariant {P of T) evenwicht met 2 vloeistoffen alleen 
komponenten als vaste phasen optreden, dan liggen beide vloeistoffen 
in reactieoppositie. De stratificatietemperatuur wordt bij constante P 
door toevoeging van een nieuwe stof : 
verhoogd (verlaagd) als de verdeelingscoëfficient van de nieuwe 
stof kleiner (grooter) is dan die van den komponent, die niet als 
vaste phase optreedt *). 
Uit (35) kan men overeenkomstige regels afleiden voor den invloed 
van een nieuwe stof op de drukverandering bij constante T. 
Men kan aan (34) en (35) ook nog een eenvoudiger vorm geven. 
Wij hebben n.1. de concentraties der komponenten in de vloeistoffen 
zoo uitgedrukt, dat elke vloeistof in het geheel één molecuul bevat. 
Wij kunnen onder concentratie echter ook verstaan de hoeveelheid 
der komponenten, als de vloeistof één molecuul bevat van den 
komponent, die niet als vaste phase optreedt; in ons geval dus van 
den komponent Y. Daar en y, dus 1 worden, gaan (34) en (35) 
over in : 
(,v„ — o;,) RT (x. — a^j) 
<"> = — — kV— • • 
1) Voor enkele voorbeelden van den invloed van een derde stof op binaire even- 
wichten zie men F. A. H. Schreinemakkrs, Die heterogenen Gleichgewichte von 
H. W. Bakhuis Roozeboom IIH 160. 
