26 
nemen. Zooals men zich licht overtuigen kan, zon dit aan het e8sen- 
tiëele van oplossing (7) evenwel niets veranderd hebben. 
Voor groote waarden van .r (reëel pos.) nadert asymp- 
totisch tot 
l/i 
rih-i) 
zoodat voor (k R) groot genoeg : 
aR 
kx Jt . 
I 77,(2) [cR) I j/i jrA 
waarin 7 = argument 77,(2) (c 
Uit (8) blijkt dat zich gedempte golven van den cylinder naar het 
oneindige voortplanten, de voortplantingssnelheid hiervan is 
P 
Vk2 
k V O 
de golflengte 
^ 2 Jt D 2jr 1/2 ^ 
(8') 
Het wrijvingskoppel op den wand van den slingerenden cylinder is 
2jtp72» 
da 
, . waarin <0 = — . Bepalen we eerst 
.orj/? dt 
H,i^y{cR) 
[ÏL 
nit (7) 
d- ac eVf 
^ n,i^){cR) 
] - 
(9) 
Voor herleiding van het 2^® gedeelte van het rechterlid van (9) 
maken we gebruik van de bekende recursieformule der cylinder- 
functies ; 
dH,m(z) 
dz 
= 77.(2) ^ _ 1 ^^(2) 
Hierdoor krijgt (9) de gedaante 
rd«,1 „r 2a , 77(2)(c7?) . “I 
|_drj/i L R H,(^){cR) J 
. . ( 10 ) 
hetgeen voor het wrijvingskoppel oplevert 
K= 2 jinR* 
dtü“l d 
^ = — ijtuR' O) I R 
_o/’J/e dt 
77 (2) (cR) 
2ji[x R‘ ac (11) 
7/,(2)(c/i') 
Voor oneindigen slingertijd, dus p = 0, maar van Overschillende 
