29 
van belang. Nemen we een slingertijd 
van 2 jr sec. dus ^> = 1, dan is k = 
Dit geeft de volgende waarden voor k. 
is de grootheid k 
P 
ft 
V n 
Water 16° 
1 
0,011 
9,5 
Atm. lucht 0° 
0,0013 
0,000171 
2,8 
Lucht 0,01 atm. ') 
0,28 
Lucht 0,001 atm. >) 
0,09 
Waterstof 1 atm. 0° 
0,0000898 
0,000085 
1 
Uil deze tabel blijkt, dat behalve bij verdunde gassen R betrek- 
kelijk klein moet zijn, om het 2'''' deel t. o. v. het Je, te mogen 
verwaarloozen. Zoo is voor atm. lucht bij /t — 0,5 c.m. /r/^ := i ,4 eti 
= 0,86, zoodat de amplitude van den 2'*^“ term van het 
wi-ijvingskoppel nog altij<l 607o bedraagt van die van den eersten 
(zie vgl. (i J)) dit alles bij een slingertijd van 2 .rr sec. 
Iriteressant is het nog een bepaalden limietovergang van vergel. (13) 
na te gaan. Jjaat H oneindig worden en a tegelijkertijd O, zóó dat 
Ra tot een eindige waarde h convergeert. We komen zoo op het 
ééndimensionale probleem van trilling van een onbegrensde vlakke 
plaat in zijn eigeri vlak in een oneindig uitgebreide vloeistof. De 
wrijvingskracht per \ lakte-eenheid vinden we uit vergel. (13) als 
te zijn . 
|^(ci2)| 
cös I- • • • (14) 
welke formule uit de hydrodynamica bekend is. ’) Een term analoog 
aan — 4 jr ft to komt bij het ééndimensionale probleem niet voor, 
hetgeen duidelijk is, als men bedenkt, dat bij uniforme translatie 
van de plaat geen evenwichtstoestand intreedt, dan nadat de geheele 
1) Bij deze spanningen is de jx nog weinig kleiner geworden. 
Zie Kundt u. Warburg. Pogg. Ann. 1875 Band GLV. 
’) Zie Lamb. Hydrodynamik, vertaling v. Friedel, p. 694. 
