30 
vloeistof tot in liet oneindige met de snelheid van de plaat voort- 
beweegt. 
Tot slot is het van belang na te gaan voor welke frequentie de 
amplitude van de gedwongen trilling maximum wordt m. a. w. op 
welke frequentie het systeem cylinder-vloeistof resoneert, als de 
cylinder door een quasi-elastiscdie kracht in den evenwichtstand terug- 
gedreven wordt. 
De diflf. vergel. voor de gedwongen trilling in complexe notatie is 
d'^a (ia 
6 y L h Ma — Ee'i't (15) 
Hierin is voor ons geval L een complexe grootheid L = L'-{- iL" 
waarin 
L' = (4jr (I W -f- \/ 2 jr (i k R’') 
L" = \/2 7tiikR\ 
Wanneer we ons alleen bekommeren om de particuliere oplossing 
van (15), die de gedwongen trilling aangeeft, dan kunnen we (15) 
ook aldus schrijven ; 
/ L”\ d^<( da 
+ + = 
We zien dus, dat tengevolge van de beweging van de vloeistof 
een schijnbare vergrooting van het traagheidsmoment optreedt. 
Stel 
L” 
& + — = i9' 
P 
(16) geeft als particuliere oplossing: 
a = — ■ — 
\/{M-^0'py + L'-^ f 
waarin de phasehoek (p door de constanten van de diff. vergel. be- 
paald wordt. 
Resonantie treedt op voor M — 6' [P = 0 
of 
djp L" p — M (17) 
I y' po 
/ — , zoodat we gevoegelijk 
^ fi 
Nu is IJ' met k evenredig en k 
kunnen schrijven IJ' = ISkpJ N een constante zijnde 
In plaats van (17) komt nu 
<9 p’ |- jVpii — M = 0 . (18) 
Deze in Kp biquadratische vergel. bepaalt de frequenties waarop 
het systeem resoneert. Bij nader onderzoek blijkt er slechts één 
resonantiefrequentie te zijn. Uit den aard der zaak hebben we alleen 
