207 
3. Heeft men met een hangenden druppel te maken, dan veranderen 
ftj — p, en h van teeken (zie vorige meded.), en de formule (4) wordt : 
o- = i (p, — ft J p /( r [ I — ^ — i - (2 log 2 — 1 ) J . . . (4') 
De praktische toepassing van deze formule is echter niet zoo 
eenvoudig als die \'n,n form. (3), omdat een hangende druppel, 
gevormd aan het uiteinde van een capillair, welke met een wijde 
buis communiceert, niet in stabiel evenwicht is '). Maar men kan 
het evenwicht stabiel maken door de met de capillair comrïiuni- 
ceerende buis eveneens nauw te nemen, b.\'. den druppel te laten 
hangen aan een enkele capillair, zooals bij de methode van Sentis ’) ; 
dan moet evenwel rekening gehouden worden met de kromming 
van den meniscus in de nauwe buis. Is /t, de afstand der toppen 
der twee menisci en /t, de stijghoogte van de vloeistof in de nauwe 
buis (welke stijghoogte afzonderlijk kan worden bepaald), dan is 
klaarblijkelijk in de form. (4') te substitueeren : 
h = /ij — /i,. 
4. Beschouwen we nog eens het geval van een druppel, b.v. een 
kwikdruppel, die zich boven een capillair vormt onder den overdruk 
van de vloeistof in een zeer wijde communiceerende buis (^2). 
Wanneer het kwik, door het opvoeren van de vloeistof in de wijde 
buis, den rand van de capillaii’ heeft bereikt, begint zich de menisus, 
die er boven uitsteekt, bij verder opvoeren dei- vloeistof hoe langer 
hoe sterker te ki'ommen, zoodat het hoogteverschil h tusschen de 
twee buizen, dat aanvankelijk constant was gebleven, thans toeneemt. 
Weldra is de meniscus ten sterkste gekromd, en meteen bereikt het 
hoogteverschil h een maximum. 
Dit maximum vati h wordt bereikt wanneer een minimum is, ') 
wat gebeurt wanneer R^ ten naasten bij gelijk is aan r, den straal 
van de capillair (/?, wordt hier gemakshalve positief gerekend) Stellen 
jï 
we 0 = — ü> , iï de beteekenis hebbende, die in de vorige meded. 
§ 2 is aangegeven, en m een oneindig kleinen hoek voorstellende, 
H Een onmerkbare daling van het niveau in de wijde buis is voldoende om den 
straal van den hangenden druppel merkbaar te laten toenemen, waardoor h grooter 
wordt, terwijl de capillaire tegendruk kleiner wordt; daardoor stroomt de vloeistof 
verder uit. Bij een liggenden druppel daarentegen wordt Ji kleiner en is het even- 
wicht binnen bepaalde grenzen standvastig (zie vgrder §§ 4 en 7). 
Sentis, Journ. de Physique, 6, 571, 1887. 
2 
*) Tusschen h en i?o bestaat immers de betrekking kh = — (zie vorige meded. 
-^0 
in dit Verslag). 
