392 
de in de vloeistof in warmte omgezette energie = arbeid der 
kraelifen noodig om de beweging te onderlionden) ; de tweede volgt 
een direcie methode door den drnk aan het oppervlak te berekenen. 
De beide uitkomsten zijn eclder niet geheel gelijk; de eerste vindt: 
TD= 6 .nCav 
1 + 4— + 6 - 
ya 
(-ir 
1 + 
, de tweede: 
1 + 
3g ’ 
waarin = coetTiciënt van uitwendige wrijving. De tweede uitdruk- 
king is ook gelijk aan: 
1 + 5 - + 6 — 
0 + 
schil der uitkomsten bedi-aagt: Qjxz^v- 
(-iJ 
zoodat het ver- 
. Het ligt voor de 
hand hier een font te vermoeden in de indirecte methode. Bij het 
zoeken daarnaar geeft leiding de opmerking dat beide waarden 
gelijk worden als (i = 0 en = co, dus als er geen wrijving is en 
als er geen glijden plaats vindt. 
In beide gevallen nu verricht de wrijving geen arbeid; in het 
eerste geval niet omdat de kracht wegvalt, in het tweede niet omdat 
de weg wegvalt. 
Waarschijtdijk zal dus de wrijvingsarbeid aan het grensvlak nog 
gevoegd moeten worden bij de warmte, uit de dissipatiefunctie 
berekend 
met de formule jJJ FcLv dy dz,wdLRrin F= 
^ia-^b+cy 
-f 2^ {(d + c’ -)- 2/’^ -)- 2y' y. Inderdaad blijkt dit nit 
te komen. 
De wi-ijvingskracht is n.1. in een punt, bepaald door den hoek \h: 
B 
- + V 
a 
sinxhy, waarin 
4 = - ^ 
1 + 3 
B = 
1 + 
/ia 
1 + 3 | 
/ia 
dus f / = /i 
2/ia 
1 + ^ 
/ïa 
.sin, xh. Deze wrijving wordt uitgeoefend op een 
9 Notatie van Lamb. 
2) Zie Lamb p. 23ü en Basset p. 270. 
