393 
oppervlak ‘Ina’^sind- di)-, terwijl de relatieve snelheid tegengesteUl 
2Sa 
aan de kracht siniy is. Voor de getallenwaarde van den per 
3 ^ 
1 + 
da 
seconde verrichten wrijvingsarbeid vindt men dns: 
ƒ 
2710^ sin ö d'Jd 
3?r 
sin !) 
3C 
rra^ sird O ^ d') = 
1 4 - 
= ÖJt Cv^a 
da 
Voegt men dezen term bij de uit de dissipatiefnnctie berekende 
warmte, dan komt bij de kracht, noodig om de beweging te onder- 
houden, dns ook bij den gezochten weerstand, jnist de ontbrekende term. 
Met behulp van deze laatste formule voor den weerstand vindt 
men voor de middelbare afwijkitig der deeltjes.de formule: 
2: 
1 I 
RT 1 
A djT^a 
da 
t. 
^ 3. Dat de dissipatiefnnctie met inachtneming van den boven- 
genoemden wrijvingsarbeid den weerstand, dien het deeltje onder- 
vindt, kan o|)leveren, blijkt als volgt. 
Wij denken ons de onsamendrukl)are vloeistof ingesloteti door een 
oppervlak S, waartoe ook behoort het oppervlak van een lichaam 
van willekeurige gedaante, dat zich door de vloeistof beweegt. Wij 
beschouwen nu de kinetische energie 
7’ = 4 I I I 'hl 
laire energie alleen, niet de warmte) en leiden uit de bewegings- 
vergelijkingen een energievergelijking af, die aangeeft hoe de kine- 
tische energie met den tijd verandei't. Wij vinden dan:*) 
dT 
dt 
-10 plVa-]- } V 4 /^w) dn dy dz — V dS + 
■jj 
(Vpi l- VjV -f -^1^’) dS 
-fJ 
F dx dy dz . 
( 1 ) 
') Zie Basset 11 l.c. p. 252 en Helmholtz „Wissenschaft). Abhandlimgen” 
Lpzg. 1882 p. 225. 
