403 
evenwijdig draaiieu van alle di|tolen. Hel zijn de \ erdeelingen die 
bij liet octaëdei' vlak behooren. Daaibij zal iniiners \’OOi- elke helft 
afzonderlijk de gelijkwaardigheid der drie assenrichlingen zijn blijven 
bestaan. Analoog aan het in 1. besprokene geldt dan niet alleen 
voor elk deel afzonderlijk, doch ook voor de deelen ondeiling, dal 
de energie nul is, voor eiken stand dei' di|)olen. De coereitief-kracht 
wordt dns weder een derde van de verzadigings-inagnetisatie, tei'wijl 
voor andere verdeelingen in twee groepen een veel kleinere, ja zelfs 
een negatieve waarde gevonden wordt. 
Er zijn nog allerlei andere verdeelingen in groepen denkbaar, die 
wellicht bij andere kenze van de richting \'an het nilwendige veld 
van belang kunnen zijn. Zoo bijvoorbeeld de verdeeling in drie 
groeperi. Bij het hier lutslnitend behandelde geval dat het veld 
evenwijdig aan de cnbusribbe loopt, bleek ons dat ze een grooler 
waarde voor geven dan de hieronder berekende. 
4. Wij zullen de y-m in de richting van het uitwendige veld 
leggen, de x- en 2 :-ns langs de beide andere cubusribben. Bij een 
willekeurige verdeeling in twee helften, wier dipolen evenwijdig 
aan het .ry-vlak gericht zijn, en hoeken ff en — ff met de y-as 
maken, kunnen wij de energie als volgt aangeven. Elke dipool is 
te ontbinden in een y-component p cos ff en een .^-component sm y' 
voor de eene en — p sin <f voor de andere groep. De y-eoniponenten 
vormen een x’olledig cubisch net en hun onderlinge energie is 
dientengevolge nul. Door het uitwendige veld Hg heeft elk een 
eenheid. Ook de wederkeerige energie van de ,r-dipolen en die der 
y-dipolen is nul wegens de cubische rangschikking van deze laatste. 
Blijft dus nog te berekenen de onderlinge energie van alle ^’-compo- 
nenten. Om deze te bepalen deidten wij ons de ,7:-com ponen ten van 
de dipolen der tweede helft van teeken omgekeerd. 
Dan zijn alle gelijk gericht en hunne onderlinge energie is nul. Keert 
men nu de dipolen weer om dan verandert alleen de wederkeerige 
energie der beide helften van teeken. De gezochle energie van alle 
dipolen te zamen is dus gelijk aan twee maal de wederkeerige 
energie van beide groepen. Wij zullen nu deze met behulp van (2) 
berekenen. 
Noem de potentiaal die eeidieidspolen in de eerste helft geplaatst 
veroorzaken V, dan is de energie van een magneetje met moment 
— p sin (f in het veld van de eerste helft met dipolen /^y/n volgens 
het voorgaande 
