404 
d’F 
p’ sm^ (f - — 
Oic’ 
of per volume eenheid 
p’ . ÖT 
^ d.r* 
De totale energie per volume-eenheid is dus voor het stelsel 
p p’ d’ F 
+ (4) 
De tweede afgeleide naa)‘ (p van deze uitdrukking is voor fp = 0 
p 2»’d’F 
d' d' d.T* 
De energie is dus een minimum en het evenwicht stabiel zoolang 
dit positief is. Voor het grensgeval is 
d’F 
- 2p ^ . 
De coërcitiefkracht wordt dus 
p d’ F d’S 
3d* ^ d.^•’ ^ d.t’^ 
(5) 
het laatste volgens (3), waarbij aèc = 2(/' is. 
Wanneer deze formule een negatieve waarde levert is een positief 
veld sterker dan — ■ He noodig om den stand (p = 0 stabiel te maken. 
Voor een zwakker veld vinden wij den evenwichtsstand uit de eerste 
afgeleide van (3): 
d’F 
II sin rp -f- 2p ^ — sin ip cos cp = 0 
of 
d>F 
cos cp = — H ! 2p 
De magnetisatie is daarbij / = 
da:’ 
p cos (p 
H = (i. Het 
2d^ d’ F 
d.v’ 
magnetische veld binnen den bol is H — ^ I = H {1 — ^ en de 
inductie H I = H {I 1 ^). De constante permeabiliteit van de 
stof is dus 
dHc 
? ^ 2 
1+i? 
'‘ = r-Ta= 
dHc 
Bij de regelmatige verdeelingen in twee groepen die wij in 3 
d’ F 
besproken hebben kan men verder steeds -- — berekenen, volgens de 
d.r’ 
