416 
Fx = + ~ (1 — e— 3')] F + F j e—i^^ d^J e^''' F{'i])dy 
o (J 
De eerste term is nul volgens (6^), voor den tweeden term kan men 
door partieele integratie schrijven 
_ - 
— -^F(()ez=/^f p^^-F(ri) dy-F {t)j F(ti) dy. 
o o 
De beide laatste integi'alen zijn aan elkander gelijk, daar 
sleclits als i] in de onmiddellijke nalnjlieid van t ligt, van nul ver- 
schilt. De waarde van beide integralen is, gelijk 0 [) p. 1011 van de 
iy 
mededeeling van Oknstkin bewezen is, — . 
Het blijkt dus wel dat van inwendige tegenstrijdigheid geen sprake 
is, en dat slechts de door de aanvangstijden onjuiste onderstelling 
omtrent aan de theorie van Einstkin en Langkvin als een fout 
aankleeft. Gelijk wij in 1 van deze mededeeling hebben doen zien 
behoeft slechts gedurende een zeer korten tijd de waarde, die vol- 
gens de formule van EtNSTEiN voor de gemiddelde ki'acht bij gegeven 
tegensnelheid W{t) verkregen wordt af te wijken van de ware 
waarde van deze grootheid. Het feit dat Einstkin’s formule tot resul- 
taten voert die met de werkelijkheid goed overeenstemmen, wekt het 
sterke vermoeden dat de betrekking 
\V[t) — — 
mét zeer goede benadering reeds geldt zeer korteji tijd na het tijd- 
stip waarop alle emulsiedeeltjes de snelheid bezitten. Een nadere 
kinetische theorie van de Brown’sche beweging zal wellicht van dit 
feit rekenschap knnneji geven. 
instituut voor Theoretische Natuurkunde. 
Utrecht, Sept. 1918. 
