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En vertü de l’éqiiation complémentaire / = 0, on voit (30) que 
tx). est uhe forwe qiiadratique des dérivées premieres seules. 
VII. Covaria7ice dti tenseur gmvipqiie • 
ElFectnons un changement qnelcoyiqne des variables .c,, .r,, .r,, et 
re|)résentons par x',- (i = 1, 2, 3, 4) les nonvelles variables. Le tenseur 
gravifique prendra nne nouvelle valeur f /t = 1, 2, 3, 4) fournie 
par la relation (J) on toutes les lettres auront été, au préalable, 
alTeclées d’un acceyit. 
Rappelons que ') : 
l’ ^ I 
(32) 
d(x\ ...x'J 
Grace k cette relation (32), il sera aisé de comparer t'xf, a ixja', 
de cette comparaison, il résulte que pour tont changement Iméaire 
des variables Xj, x,, .r,, on aura; 
ö(.r, . . . xO „ „ öxj öx'y 
d{x' 
X . ) 3 r Ox ) OXt 
autrement dit, pour tont changement /meaiV*? des vaidables .r,,x,,x,,x^, 
le tenseur gravifique txa est cogrédient &,\\ tenseur électromagnétiqne ’)7V- 
11 n’en est plus de même pour un changement de vari- 
ables *). Un fait analogue se présente pour les forces générali.sées ^) 
Fx et Ka ', la tbrce généralisée gravifique Kx n’esf cogrédiente k la 
force généralisée électromagnétiqne Fx que pour les changernents 
linéaires des variables Xj, .r,, x,, x^. 
Le 30 avril 1918. 
b Voir équation (364) de mon mémoire, Archives Teyler. 
2) Voir l’equation (319) de mon mémoire, Archives Teyler. 
3) M. Lorentz, avait déja fait reraarquer que tXfA n’est pas cogrédient a TX/jl 
dans le cas d’un changement quelconque de variables (Verslag Amsterdam, 24 
Juni 1916). 
b Voir les équations (321) et (323) de mon mémoire, Archives Teyler. 
