453 
§ 3., Ontwikkeling voor harde bollen met aantrekking evenredig 
aan r~^. Rekenende ala in § 2, doch nu met 
c 
g>(r)=— voor T^r^o (31) 
vindt men ; 
C^ = — ^n'. 71 ‘ hc o 
C 3 = 71^ A’ c* ;( VëW - 40 In 2) ^ 
(32) 
16 2 ^ 0 = 8 40 T-ö) I 
~ ~ ^ ~ ö=(r— o) ^ ) 
Ook hier treedt de straal van de werkingssfeer in 6\ niet meer 
op, terwijl de ontwikkeling van 6\ naar opklimmende machten van 
-aanleiding geeft tot dezelfde opmerking als in § 2 gemaakt is 
r 
betreffende de bijdrage, die de aantrekkingskrachten bij grootere 
onderlinge afstatiden tot 6’, leveren. 
Voor T = co volgt 
- «Ai, + (^^V-485i2)(/uf .. h 
of 
(33) 
C' = ^w^(|.T'ö’)’<l — l,2Ar + 0,8ü9(Ar)’ | ) 
§ 4. Ten einde het verloop van C met de temperatuur nader 
voor te stellen en voor de beide in deze mededeeling beschouwde 
krachtwetten met elkaar te vergelijken, zullen we eene voor elk 
gas karakteristieke temperatuur als reduclietemperatunr invoeren. 
Aangezien de in Leiden Suppl. N". 24A § 5 gevonden reeks voor i? 
(zie verg. (42) aldaar), bij het BoYJ,E-punt nog snel genoeg conver- 
geert, is het aangewezen hier het BoYLE-punt als reduclietemj)eratuur 
aan te nemen. 
a. Voor rp (r) = C)'-^ gaat verg. (42) van Leiden Suppl. N“. 24/> 
over in 
B = B^{l~3hv-^{hry -^\{hvY (34) 
waarin de waarde van B voorstelt voor 4 = 0, d. w. z. T = cc. 
Uit (34) volgt voor het BoYi.E-punt, waarvoor B = 0: 
{hr)ii = 0,3223. 
Noemen we — — = t(B), waarin de BoYLE-temperatuur voorstelt, 
J H 
zoodat f(B) de gereduceerde temperatuur is ten opzichte van het 
BoYLE-punt als reductietemperatuui-, dan gaat (34) over in; 
B = B^\ 1-0.9669 t -5 - 0,0312 - 0,0019 ... | . (35) 
terwijl (30) overgaat in; 
