^ 5. Uit (JO) volgt'), dal voor groole waarden van ,v, die weinig 
van I verschillen (o; = / -j- u), 
gXl/k 
z = h— = . . ( 11 ) 
[//c U2.T U/ 1/'^’ V 
Van een anderen kant volgt nit (4') en (5), dat voor oneindig 
kleine (p, maar .r toch nog weinig verschillend van l, 
log z y'k = log q = u \/k — (2 — log 4) — ^ 
Door identificatie der waarden van 2 nit (11) en (12) . vindt men, 
= r stellende en bedenkende, dat r\/k-- ]\^' k = u te (form, 6) 
h \/k 0,924 V^jirX/ke-rVk ..... (13) 
Dit is dus de betrekking tnsschen den straal r van een wijde 
buis en de stijghoogte h van de vloeistof in die buis (als de rand- 
hoek nul is). 
\ 6. Bij onderzoek van het verdere verloop van de meridiaan- 
kromme, op grooteren afstand van de as dan a)—l{\&kDEF... enz.), 
blijkt, dat deze kromme verder bestaat uit een reeds U-vormige, 
gekrulde bogen, zooals schematisch is voorgesteld in Winkelmann, 
Handbuch der Physik, I (2) p. 1141, tig. 404; die bogen zijn echter 
langgerekt, zooals in tig. 399, p. 1135. De wijdte van die bogen 
is klein, vergeleken bij /; ze behooren dus nog bij het marginale 
stuk der rneridiaankromme, en hun vergelijking wordt gevonden op 
’) Zie b.v. Nielsen, Handbuch der Theorie der Gylinderfnnktionen, 1904, p. 1B6. 
