701 
Iii de beleekenis, die hiei'boveii aan bel woord gewiclitsiiietliode 
werd gegeven, behoort de metliode van Gay-Lüssac eigetilijk niel 
tot 7adke methodes, maar moet veeleer onder de 3'^'’ groe|) worden 
gerangscltikt. Werkelijke gewichtsmelhodes zijn die, waarbij men 
bepaalt de capillaire kracht, werkende op een verticaal in de vloei- 
stof opgehangen plaat’), of de kracht, welke noodig is om een 
smallen horizontalen ring van de vloeistof los te maken. Deze laatste 
kracht is, afgezien van het gewicht van den ring, 
P = 2jto (j’j sin f/jj — sin c/ J + .t (?■/ — ?■,’) p c/c, . . (40) 
i\ en 't\ zijnde de inwendige en de uitwendige straal van den ring; 
de hoeken cp^ en (p^ worden, bij gegeveri 2 , be|)aald door de formules 
(4') en (22). De ring Iaat los, wanneer 2 een weinig grooter is ge- 
worden dan de ordinaten dei' ponten A (tig. 1) en 1) (tig. 3); stelt 
71 37r 
men </),=- + ^ i (r, + rj = r en /■, -- r, = 0, 
dan vindt men, dat R maximum wordt warmeer = s^z=z 
en dan is 
.--- = 1 i èdl/2^ + + . (41) 
kjtdr r 
plaat rustenden druppel; dan geldt ook weer de formule (39). Ook kan men in 
dat geval de maximale kracht bepalen, welke noodig is om een schijf in de 
vloeistof onder te dompelen (zie A. Mayer, Sill. Journ., (4), 253, 1897). 
d Volgens form (39) maakt de aangewende kracht hoofJzakelijk i,en, wanneer 
(p = 7r is, uitsluitend) evenwicht met den hydrostatischen druk; in hoofdzaak is 
hier dus de gewichtsbepaling een onrechtstreeksche wijze van meting van de 
hoogte z. 
2) Methode van Wilhelhy. Zie Winkelmann, p. 1156. 
'h Deze formule werd reeds vroeger gevonden (zie Winkelmann, loc. cit., p. 1157), 
op den laatsten term na, die nochtans even belangrijk is als de voorgaande. 
De formule geldt ook voor het geval van een ring, die in een vloeistof als kwik 
wordt neergedrukt. 
