803 
gaan de vei'gelijkingen tnsschen de kentallen over in de bekende 
betrekkingen tnsschen de geodetische differentiatie en de gewone 
3 , 
partieele afgeleiden naar de grondvariabelen .i;'\ De kentallen van A 
worden voor dat geval de Christolfelsche symbolen 
Wij passen de bewezen stelling toe op een statisch |)robleem der 
relativiteitstheorie. 
Ruimte eu tijd hij statische problemen. 
In het algemeen kan in de i’elativiteitstheorie niet met zin van 
,,de” ruimte gesproken worden. Alleen bij zoogenaamde stalische 
problemen, l)ij welke het lijnelement den vorm heeft: 
•2 b,c,d 2 
dx" 2 ( 7 ^,^ d.v' d.x!' — dw'' — dd . . . ( 14 ) 
in welken vorm ƒ/„„ en alleen van ,<;?>, .V’ en afhangen, kan 
men, dx^ opvattende als differentiaal van den tijd, dt, en dd als 
lijnelement \'an de ruimte, zoolang men het probleem als statisch 
hljft opvatten, aan de wooj-den i-nimte en tijd een eenduidige beteekenis 
hechten. 
De heroeginp van een mas.mpunt in een statisch gravitatievehl. 
De bewegingsvergelijkingen van een massapiint (dat verondersteld 
wordt het veld niet te wijzigen) zijn : 
rf j ds 0 . . 
Deze vergelijking kan herleid worden tot 
ffl 1/r/ df^ — dn - (i 
fl/. 
. • . . (15) 
dt = {) . . (16) 
'dr 
Is nu ƒ/„„ van den vorm (i — f)c•^ waarin f klein is, en is 
van (Ie orde van grootte van dan is, bij verwaarloozing van 
grootheden van de orde e'* : 
52 * 
