6 
CU 
. (3) 
die beantwoordt aan een eidcele omwenteling van de dipool ten 
bedrage van De projectie van bet dipool moment bv. op de 
A'-as toont daarbij bet volgende verloop (bet ,,groote” getal ƒ is nit 
zuinigheid ongeveer 2 genomen). 
§ 3. De cpiantiseeringsregel is voor ons systeem met een vi'ijlieids- 
graad (p en de periode T eenvoudig 
(« = 0 , 1, 2 . . .) 
(4) 
waarbij men de integraal over de volle periode T' moet nemen. Dit 
geeft in ons geval ondubbelzinnig 
4/. 2jrp — nh (5) 
of 
Wanneer dns het systeem kinematisch zoo is begrensd, dat f 
buitengewoon groot is, dan zullen de verschillende waarden voor p 
(dus ook voor de energie) buitengewoon dicht 0 |) elkaar volgen. 
^ 4. Dit resultaat schijnt onaannemelijk te zijn. Want in het 
grensgeval /’=oo, d.i. bij volkomen ongestoorde rotatie van de dipool, 
geeft de regel (4) evenzoo ondubbelzinnig 
(7) 
in overeenstemming met de omstandigheid, dat hier de periode ö is. 
Het moet toch als onaannemelijk worden beschouwd, dat aan den 
eenen kant bij onbegrensd toenemende f de niveaus voor p on- 
begrensd tot elkaar naderen, volgens formule (6), eji zij aan den 
anderen kant voor/=oo zelfden grooten afstand moeten hebben, 
die vgl. 7 aangeeft. 
b Dal hier bij een beweging van een graad van vrijheid zoo te zeggen twee 
frequenties elkaar den invloed op de quantiseering betwisten moet niet worden 
verwisseld met bet geval van twee perioden bij twee graden van viijheid. 
