438 
Weet men dat {F,) en (i^J naar hoogere en (i^,) (i^,) en (F^) 
naar lagere drukken gaan, dan vindt men dadelijk, door (20) in 
omgekeerde richting op te stellen, de isentropische reactie. 
Wij zullen deze beschouwingen eerst toepassen op een eenvoudig 
geval nl. op de toevoeging van een nieuwe stof aan het invariante 
unaire evenwicht F {x = 0) = F -\- L O. Het P, 7-diagram kan 
tot twee typen behooren ; neemt nl. bij het smelten van de vaste 
stof het volumen af, dan geldt fig. 1; neemt het volumen toe, dan 
geldt fig. 2. De velden, waarin de phasen F, L en G optreden, zijn 
door dezelfde letters, maar omcirkeld aangegeven ; de kurven zijn voor- 
gesteld door (P), (Zy) en ((t) ; volgens onze notatie is (P) = Zy-j-(T, enz. 
Voegt men aan E{x = (y) een nieuwe stof toe, die alleen in 
de vloeistof optreedt, dan ontstaat het monovariante evenwicht 
E= F F G', neemt men hieruit L weg, dan houdt men het 
evenwicht P+ G = (L) over. 
Kurve E valt in fig. 1 en 2 dus met kurve (L) van het invariante 
unaire evenwicht E{x = 0) samen. 
Voegt men een vluchtige stof toe, dan moet men uit het mono- 
variante evenwicht de phasen L en G wegnemen, zoodat men alleen 
E over houdt. Kurve E moet dus in het veld F liggen, zooals b.v. 
ia, ib en ic in de fig. 1 en 2. 
Voegt men een niet-vluchtige stof toe, die echter met F meng- 
kristallen geeft, dan moet men uit het evenwicht E de phasen F 
en L wegnemen, zoodat alleen de damp G overblijft. Kurve E 
moet dus in het veld G liggen. 
Wij kunnen deze uitkomsten ook krijgen door gebruik te maken 
van de qualitatieve isovolumetrische en isentropische reactie, die 
