442 
lagere drukken. 
Ts b.v. K=^, dan moet de concentratie van de nieuwe stof in 
den damp dus minstens 5 maal zoo groot zijn als in de vloeistof, 
opdat kurve E van i uit naar hoogere drukken gaat. 
Om de ricliting van kurve E te bepalen lossen wij volgens (9) 
en /..j op uit: 
1 -j- — 0 en — 0 
(11) gaat dan over in ; 
VéTj, ,,,(F,-F)-*,(r-F) ' ' 
waardoor de richting van kur\e E bepaald is. Deze richting is, 
zooals uit (37) volgt, afhankelijk van de verdeeling van de 
nieuwe stof tusschen gas en vloeistof. Ook volgt uit (37) dat kurve 
E tusschen de kurven {L) en {G) moet liggen. 
Wij voegen nu een nieuwe stof toe, die met F mengkrislallen 
vormt, maar niet in den damp optreedt. Stelt men haar concentratie 
in F en L door x en voor, dan volgt uit (29) en (32): 
^ (i.i ')7 = Aj.-Cj — X en 2 (1-0 /ƒ = ^ 
dus : 
{dT)^= 
RT{x—X,x,) 
:^{XH)v 
en 
{dPh 
RT (x — lllX^) 
• (39) 
Uit (30) en (33) blijkt dat <^1 en p, j> 1 is, maar tevens dat 
Aj slechts zeer weinig van 1 verschilt. Uit (39) volgt: 
voor — is {dT)x'^0 en {dP)jc^0\ 
Kurve E ligt dan, b.v. zooals kurve id in fig. 1 
voor Ml j> — j> is (dT)x j> 0 en (dP),., <j 0 ; 
^1 
Kurve E ligt dan, b.v. zooals kurve ie in fig. 1 
voor — < A, is (dT)x 0 en {dP)jc <j 0 ; 
.Vj 
Kurve E ligt dan, b.v. zooals kurve ^'ƒ in fig. 1. 
Om de richting van kurve E te bepalen nemen wij volgens (9): 
^ D) = 1 + A, f = 0 en 2 {lx) = x X,x^ — Q. 
Met de hieruit volgende waarde van en vindt men voor (11) : 
(dP\ x,GE-II)-xiH,-Hd 
Ut) x,{V,-V)-x{v,-vg ^ ^ 
