454 
De kracht die het veld o|) de eenheid van electi'ische lading uit- 
oefent, wordt bepaald door 
f=d + -[v.h] . . (5) 
c 
en analoog daaraan heeft men voor de kracht waarmede het veld 
0 [) de eenheid van magnetische lading werkt, 
g = h - — ^ [w . d] (6) 
c 
Opmerkingen over de grondvergelijkingen. 
1. Voor het gemak der mathematische behandeling worden alle 
voorkomende gi'ootheden als doorloopende fnnctiën van de coöidi- 
ïiaten beschouwd. 
2. Wij nemen aan dat een volnme-element waarvan de punten 
zich met de van punt tot punt veranderlijke snelheid V bewegen, 
zijne electrische lading behoudt, zoodat de dichtheid q omgekeeid 
evenredig aan de grootte van het volnme-element verandert. Eene 
overeenkomstige onderstelling maken wij wat de magnetische lading 
betreft. Deze onderstellingen hebben tengevolge dat de electrische 
stroom d -1- p V en de magnetische stroom h -f- w solenoïdaal 
verdeeld zijn, wat voor de geldigheid der vergelijkingen (3) en (4) 
vereischt is. 
3. Ter wille van de algemeenheid hebben wij voor de snelheden 
van de electrische en de magnetische lading verschillende symbolen 
V en w ingevoerd. Wij kunnen ons zelfs voorstellen dat deze ladingen 
elkaar doordringen en in hetzelfde pmit verschillende snelheden 
hebben. 
^ 3. De grondvergelijkingen vormen een samenhangend geheel 
en sluiten zich goed aan bij begrippen en stellingen die men niet 
gaarne zou prijsgeven. 
Voor de kracht die per volume-eenheid op de in een volnme- 
element liggende electrische en magnetische lading werkt, heeft men 
^>f + M g = (> d + p h + - [p V . h] - — [fi w . d] 
G • C 
en hieruit vindt men na eenige herleiding voor de .r-component 
dier kracht 
pfa 
li7 
dy 
ÖX, 
d7 
dG. 
dt 
als 
