455 
X, = 4 (dx’ - d/ - d.’) + è (hx* - h/ - h.*), 
Xy = dx d^ + hx hy, x\\ = d:, d, 4 hx h„ enz., 
G = -^ f d . h I 
is. De ponderomotorische kracliten kunnen dus nog allijd ud de 
spanningen van Maxweli, en de eleclroniagnetisclie lioeveelheid van 
beweging G worden afgeleid. Daarbij veidieni liet de aandacht dat 
dit alleen niogelijk is omdat in (5) het plus- en in (6) het minns- 
teeken staat. 
Ook de gewone uitdrukkingen voor de eleetrisclie en de magne- 
tische energie en voor den energiestroom blijven gelden. Uit de 
grond vergelijkingen volgt nl. voor den arlieid, |ier volume-eenheid 
en tijdseenheid, van de door het veld uitgeoefende krachten 
(p f v) + (p g . w) = div S , 
^ = i (d^ + h’), 
c[d. hj. 
^ 4. Ten einde bij gegeven verdeeling en beweging der ladingen 
het veld te berekenen kan men twee scalaire potentialen (f , / en 
twee vectorpotentialen a, b invoeren. Deze grootheden woiden bepaald 
door 
1 /'[(>],. 1 TM,. 
ds, X = T” 
^TXj r 47r J r 
a.:_Lp>''4s. b=J-MrfS, 
ijtcJ r irrcj r 
in welke formules over de geheele ruimte S geïntegreerd wordt. 
De afstand tot het punt waarvoor men de potentialen op den tijd 
t wil berekenen, is door r voorgesleld, eii de vierkante haken duiden 
aan dat men de grootheden (>, enz. moet nemen zooals zij zijn op 
r 
den. tijd t . 
Hoe het veld van de potentialen afhangt wordt uitgedrukt door 
d = a — grad cp — rot b, 
c 
h = b — grad X -j- rot a. 
§ 5. In aansluiting aan Whittakicr onderstellen wij nu dat in 
het atoom een cirkelvormige ring R aanwezig is, waarover mag- 
