498 
daarmede is in principe de mogelijkheid aangetoond znlk een ver- 
schijnsel te gebruiken tot scheiding van gasmengsels. 
In het volgende zullen twee bijzondere gevallen worden behan- 
deld welke men beide experimenteel heeft kunnen realiseeren en 
welke tot scheiding van gasmengsels gebruikt kunnen worden. In 
beide gevallen gaat het om een met constante snelheid v stroomend 
htilpgas, waarvan we de stroomrichting zullen kiezen als richting 
der negatieve a’-as. Voor dit geval luidt de differentiaalvergelijking; 
V 
d dx 
Schrijven we voor, dat voor x = 0, q = q^, en voor x = oo, 
^ 0 moet zijn, dan krijgeii we als eerste voorbeeld het geval van 
diffusie tegen den gasstroom. Als oplossing vinden we direct: 
Q = Q.,e 
De dichtheid van het tegen den stroom diffundeerende gas neemt 
dus volgens een exponentiaalfunctie af, waarvan het verval bepaald 
is door de verhouding van de stroomsnelheid tot de diflfusieconstante. 
Laat men nu tegen den gasstroom een mengsel van twee gassen 
ditfundeeren, welker partiaaldrukken voor a’=:0 resp. q\ zijn, 
dan vindt men voor de verhouding van hun |)ardiaaldrukken als 
functie vaii de [daats de vergelijking: 
p' V'o 
Deze verdeeling stemt formeel overeen met de door de barometer- 
formule bepaalde verdeeling der partiaaldrukken in het gravitatie- 
V 
veld, slechts treedt hier de grootheid — in de plaats van het soorie- 
lijk gewicht en het geheele druk verval kan op een afstand van de 
orde van een millimeter tot stand gebracht worden. 
Wil men dit verschijnsel gebruiken tot scheiding van een mengsel, 
dan moet men 0 |) een bepaalde plaats, b.v. bij x=l het aldaar 
voorhanden zijnde gas afpompen. De grensvoorwaarden worden dan 
voor = 0, Q = en voor x=l, (> = 0. De oplossing wordt dan: 
- vx vl ^ 
b Vergel. S Holst Wkber, Handelingen van het 17e Nederlandsch Natuur- 
en Geneeskundig Congres, Leiden 1919. 
