499 
waarin C een constante. Is, zooals in de practijk steeds liet geval is, 
e 7 klein vergeleken bij 1, dan is b bij benadering gelijk aan 
Voor de stroonuiicbtlieid van het ditfnndeerende gas, d. i. de hoe- 
veelheid, die in de eenlieid van tijd door de eenheid van doorsnede 
tegen den stroom in diffundeert, vindt nieii dan: 
i = v Q^e “ 
Laat men een metigsel van twee gassen ditfnndeeren, welke bij 
0 de dichtheden en p'„ hel)ben, dan is de verhouding der 
hoeveelheden, die van de beide gassen in de eeidieid van lijd tegen 
den stroom hi diffnndeeren gelijk aan: 
i' 
Deze grootheid stelt dus den gi-aad van ontmenging voor, die bij 
znlk een diffnsieproces wordt bereikt; omgekeerd is door de ditfnsie- 
constanten der te scheiden gassen en door den graad van ontmen- 
ging, die men verlangt te bereiken, het product vl bepaald. Om 
tevens de opbrengst zoo gi'oot mogelijk te maken moet men, zooals 
nit de veigelijking van de stroomdichtheid volgt, v zoo groot moge- 
lijk en dieTiovei'eenkoinstig / klein kiezen. 
Het tweede geval, dat in de practijk heweze)i heeft In-nikbaar Ie 
zijn, is het volgende: zij wederom v de conslanie snelheid van het 
stroomende hnipgas en zij de i-ichling van den stroom die van de 
negatieve .r-as. In dezen stroom laten we nn op een of ander punt 
het andere gas intreden. Dit gas zal dan door den stroom worden 
meegevoerd en gelijktijdig door diffusie naai' alle zijden worden 
verspreid. De dan in de rnimle oiifstaande xerdeeling van het dif- 
fundeerende gas vinden we door integratie \an de differentiaalver- 
gelijking 
met inachtneming van de grens\ oerwaarde, dat in het oneindige de 
dichtheid van het diffnndeerende gas nnl moet zijn. Kiezen we het 
punt waar het gas in den stroom intreedt, als oorsprong van het 
coördinatenstelsel en noemen we de radinsveclor r, dan vinden we 
in dit geval de oplossing : 
Q 
p ^r+x 
^ ^ 2 
r 
